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(хххш)] THEORIE DER INNEREN DIFFUSION DES LICHTES. 235 
Setzt man іп Q statt x und а die Grösse ћ— 2 und л — а, so erhält 
шап رو‎ herrührend von der Reflexion an der anderen Oberfläche; A ist hier 
die Dicke der Platte. 
(17), (18,а), (20) und (20,а) geben nun die Hauptgleichung für den 
betrachteten Fall der inneren Diffusion in einer ebenen Platte: 
f(a = EE a "E | f(x) 0 (pa— pr) dz — 
ER . ۲۰ ۰ (9 
аһ 
— d f (x) о (px — pa) dz +- ۰ 
i а 
Fällt das Licht unter dem Winkel 8 auf die Platte, so ist das erste Glied 
rechts durch (19, a) zu ersetzen. Ist die Platte so dick, dass durch die 
Schicht # — а kein Licht direct durchgestrahlt werden kann, so kann in 
dem dritten Gliede als obere Grenze der Integration À — oo gesetzt werden. 
Der Gleichung (21) kann, auch bei ћ = co und bei Vernachläs- 
sigung des letzten Gliedes, durch eineFunction f (a) von der Form 
Де "4 nicht genügt werden. 
$ 5. 
Wir wenden uns zur Betrachtung eines Specialfalles, für welchen die 
vollstàndige Lósung keine Schwierigkeiten verursacht. Wir wollen die 
Lichtbewegung innerhalb einer so dicken Platte untersuchen, 
dass für die in Betracht kommenden Puncte derselben beideOber- 
flàchen als unendlich entfernt anzunehmen sind. 
Da in (21) x und а die Entfernungen von der einen Oberfläche bedeuten, 
30 ist es besser für diesen Fall selbststindige Gleichungen aufzustellen. Es 
möge jetzt in Fig. 3 РО eine beliebige Ebene constanter i bedeuten und 
soll sie uns nur dazu dienen, um von ihr aus die 2 und a zu rechnen. Die 
Grösse $ = f (a) reducirt sich auf 4. Dieselbe Betrachtung, die uns von (19) | 
zu (20) führte, ergiebt nun für i = û, in diesem Falle einen Ausdruck, der 
sich von (20) nur durch die Grenzen unterscheidet; statt о und À werden wir 
— oo und -+ оо zu setzen haben und erhalten so 
f(a) — — "К | f(x) o (pa —pa) de — SE | f@)o (pz — pa) dz . . (22) 
Mélanges phys. et chim. T. XIII, p. 97. 16 
