240 DR. 0. CHWOLSON, GRUNDZÜGE EINER MATHEMATISCHEN [N::8.1 
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Wir wenden uns wiederum zur Betrachtung einer Platte von der end- 
lichen Dicke h; die Grösse ph werden wir die optische Dicke bei feh- 
lender Diffusion nennen (wären Ше eingestreuten Theilehen absolut 
schwarz, also die Platte «grau», so würde der e ?^te Theil des auffallenden 
Lichtes hindurchgehen, wenn die Reflexion an den Oberflüchen nicht gerech- 
net wird). Ebenso soll px «die optische Tiefe» eines Punctes sein, der 
sich in der Entfernung 2 von der Oberfläche befindet. Für die Leuchtkraft 
eines Theilchens, für welches ж == a ist, fanden wir, s. (20,2) und (21): 
a 
к 
і= Ка وگ‎ ۴ | f(x) о (pa—pa) ds — 
о 22. (29) 
һ со 
тг г) (рва) агенту fix) Q (pz- pa) dx 
a 0 
Wir wollen nun einen, besonders für die Experimentaluntersuchung, 
wichtigen Satz beweisen, welcher gültig ist für den Fall, dass man f im 
Vergleiche mit « d. h. die Absorption des Lichtes in der Grundmasse ver- 
nachlässigt — was wohl stets erlaubt sein dürfte. Es ist dann ж — p, s. (5). 
Der Satz lautet: 
Verschiedene Platten mógen bei fehlender Diffusion von 
gleicher optischer Dicke sein (ph = p, = p, hy == ..... 2. Ване 
Platten nach einer Seite von unbegrenzter Dicke, h= оо); К sei in 
allen Platten dasselbe und ebenso die Intensität 7 des in die Ober- 
flàche eindringenden Lichtes. Dann findet in gleicher optischer 
Tiefe (pa = p, a, == p, а, == - ---) in den verschiedenen Platten die 
gleiche Beleuchtung I statt. Kürzer ausgedrückt: in solchen Platten 
ist 1 eine Function von ар: 
Li 
Da dies für das erste, von der directen Bestrahlung herrührende Glied 
von $, 8. (29), selbstverständlich ist, so liegt die Bedeutung des Satzes da- 
rin, dass in gleicher optischer Tiefe paauch die Beleuchtung eines 
jeden Theilchens durch alle übrigen und dureh das an der Oberflüche re- 
flectirte Licht die gleiche ist. Die verschiedenen Platten Ебппеп sich so- 
Mélanges phys. et chim. T. XIII, p. 102. 
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