XXXIII) | THEORIE DER INNEREN DIFFUSION DES LICHTES. 241 
wohl durch die Grösse der eingestreuten Theilchen, als auch durch die 
Dichtigkeit der Einstreuung unterscheiden. 
Rein physicalisch ist der Satz so zu verstehen, dass wenn die Theilchen 
grósser oder dichter (oder beides) genommen werden, so wird ein Theilchen 
JM von den zunächst benachbarten zwar stärker beleuchtet, von den weiter 
entfernten dringt aber weniger Licht. 
Beweis des Satzes. Man kann sich die Leuchtkraft $ auf eine Weise 
entstanden denken, welche analog ist den sogenannten successiven Influenzen 
in der Electrostatik. Ein bestimmtes Theilehen М wird zuerst direct von ` 
Aussen her beleuchtet, wodurch ein Theil von % entsteht, welcher durch das 
erste Glied in (29) repräsentirt wird und welchen wir früher mit. 2, bezeich- 
net haben. Wir wollen ihn jetzt mit f,(a) bezeichnen, so dass also 
f, (а) = E EN ДӘРЕ rg еден ۱ $ (30) 
ist. Mit dieser Leuchtkraft wird nun jedes Theilchen von allen übrigen be- 
leuchtet, wodurch zu f(a) eine neue Grösse Lie) hinzutritt. Diese hinzuge- 
kommene Lichtstärke f, kann nun als neue Beleuchtungsquelle angesehen 
werden und indem jedes Theilchen durch das f,(æ) aller übrigen beleuchtet - 
wird, tritt zu ја) + ја) das dritte Glied f(a) hinzu. Dieses ruft auf die 
nämliche Weise f(a) hervor, dieses f(a) п. s. w. Es ist nun klar, dass f,(a) 
gleich ist der Summe der drei letzten Glieder in (29), wenn f(x) = fi(), 
s. (30); setzt man f(x) = f(x), so geben jene Glieder /,(x) u. в. у. Ganz all- 
gemein ist also (wir setzen х = р, 4. В. В == o, s. (5)): 
a h 
та) = — Ін, (oo (pa—pz) dz — EI |, () о (ps—pa)dz zl 
0 (cts а т (31) 
oo 
x до (papa) dz. 
: i Г 
` "Wir wollen nun allgemein beweisen, dass wenn f, (а) = 9, ;(pa) eine 
Function von pa ist, so ist auch f,(a) eine Function von pa. Es ist in 
diesem Falle also 
a h 
Ра) = —?E | o... (pz) o(pa—pz)dz — ® | e, ~ (pr) o(pr—pa)dz + 
E S 4 
+ 2£ | a, (ра) Q (ре pa) dz 
zu setzen. 0 
Mélanges phys. et chim, T. XIII, p. 103. 
