(xxxv1] MILIEU RÉSISTANT, QUI TOURNE UNIFORMÉMENT AUTOUR DU SOLEIL. 45 
D'abord on intégre les équations (A) en rejetant les seconds membres. 
Alors on obtient les équations du mouvement elliptique dont les inté- 
grales sont: 
dz \2 UE Wo pn wal nies ἄν; dz. 
"τ 
r = a (1 — e cosu); t— T= als (u — e sinn). 
En outre on a 
ër dy. EY dz 
Bebop iad She te Orgs 
ecosQ = —F; esne = — F". 
en: = Dans ces formules on a 
a — le demi-grand axe de l’orbite; 
T — le temps du passage au perihelie; 
€ — l’excentricité; 
E ; u — l’anomalie excentrique; 
1 E ὢ — la longitude du périhélie comptée de l'axe oz sur l'orbite. 
La constante c est égale à Va (1 — e) = Y p, où p est le paramètre. 
Aprés cela les équations (A) du mouvement troublé seront intégrées par 
la méthode de la variation des constantes arbitraires, par laquelle on doit 
Me | différentier les intégrales des équations du mouvement non troublé, en com- 
—.  ptant pour les variables les constantes qui y entrent et les dérivées du 
κ. premier ordre des coordonnées. | 
5 . En faisant ces opérations on doit remplacer les différentielles d (Ft 
(a 
d Cz) par les expressions 
a(-42.) = Xdtet ἀ{ 35) = Yat, 
on X et Y désignent les seconds membres de la premiere et de la seconde 
des équations (A). | 
Pour la détermination des différentielles da, de, de et dT nous aurons 
ainsi les équations suivantes: s 
pr (+) — 2 (Xdz + Ydy) | = 
de = (rY — yX)dt GER A 
— dF = (αὐ — yX)dy + (rdy — ydx) Y E ρα 
dF) --αΥ̓͂ — yX)ds--(edy ya): o -- 
de = —cosadF — sino dE! Cn κε 
eda =  sinódF — cosódF! ` 
Bags et astron. EXON 417. 
