Einige Bemerkungen zu der Abbescheu Theorie der optischen Abbildung. H 



Nullen I 



«U «IM _ 



4-1 



A 2 . . 



• -4,-1 



Nullen A n 



1 



X n 



(-D 



2n+2 



(- l) n + 2 A.A . . . A n 



A A 



Nullen 



1 



= (28) 



Nullen A n -i J n ^ 



oder 

 («i + A 1 



Ko,(n—\) 



X n 



[ n ^-=*\=(-l) nÄ * A 



An 



&l,{n— 1)1 K^( n _i) 



wo symbolisch K„ ljn für die charakteristischen Kontinuanten, z. B. 



1 Nullen 



(ü9) 



K\, (n— 1) — 



^1 



Nullen 



^4 n — i ^»-i 



(30) 



geschrieben ist. 



Die Gleichung (29) enthält das Endresultat von den Einzeln- 

 abbildungen in der optisch leicht erkennbaren Form der Newtonschen 

 Gleichung (12). Die subtraktiven konstanten Glieder in den Klammern 

 auf der linken Seite von (29) bestimmen die Lage der beiden Brenn- 

 punkte des ganzen Systems. Es gilt nämlich, wenn & 1 und ď n die 

 Entfernungen dieser Brennpunkte in Bezug auf den objektseitigen 

 Brennpunkt des ersten Einzelnsystems und auf den bildseitigen Brenn- 

 punkt des letzten Einzelnsystems bedeuten : 



*i = - A 



K-ï, H— 



Kl, n - 



-■' ď — A 



■Kl, n—2 



(31) 



Der konstante Ausdruck auf der rechten Seite der Gleichung (29) 

 hat dann dieselbe Bedeutung für das zusammengesetzte System, wie 

 A in (12) für das aequivalente einfache System: 



wo 



XX'- A 



X=z X 1 — G i 



X e ZZ X' n — <3' h 



A = (-ir A > A > 



Ä 1, M— 1 



J±n 



(32) 



Damit ist die Lage der Brennpunkte, sowie das Gesetz der 



