BULETINUL SOCIETĂŢII DE ŞTIINŢE 291 



A la surface des conducteurs cependant, -ţ- est discontinu, et 



dV dV ___ 

 dn\ dn e 



fii et w e etant Ies normales interieure et exterieure â la surface des 

 conducteurs. 



D'autre part, â Pinterieur des conducteurs 



V-f-V / = x = const. 



donc, 



d(V + V')_ 



d'ou, 



dV dV' 



(l3) dn { ~~ ~ ~faf 



or, la derivee de V' en traversant la surface est continue, puis- 

 qu'il n'y a sur la surface aucune distribution donnant naissance â 

 V, donc 



dV' dV' 



dn\ dn c ' 



Par consequent, Ies conditions â la surface deviennent 



d(V+V) 

 C J 4) —dn Q - = -4«<r; 



c'est bien le theoreme fondamental de Coulomb que nous retrou- 

 vons. 



Ayant maintenant la valeur de la densite, nous avons par lâ- 

 meme la valeur de la charg-e totale qk d'un conclucteur Ck • 



ds) qk = //^s = -JL/f3(V+vo dS 



,;j c k 4^ J,/ c k ^ e 



Notre probleme est donc completement resolu. 



— Une autre marche, moins directe mais tout aussi simple, con- 

 sisterait a utiliser le principe des travaux virtuels. 



Partons de la relation (1) et faisons croître o- et o pour Ies corps 

 conducteurs des quantites oa et 60 • le potentiel du a ces corps 

 subira un aceroissement oV pendant que p' et V interessant Ies 

 corps dielectriques D demeureront Ies memes, Pelectrisation de ces 



