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(Ifvialion 7.. 
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(linixii'inr aniilc a, . 
La movc'iiiit' — ■---'- l'oiiriiil, pour la dislaïu'c W, la dt'vialioii curiiiire 
Fig. 4. 
Soient NS le petit barreau, B le barreau déviant de moment M placé à 
une distance OB — R. La force qui agit sur le barreau NS a pour expres- 
sion 17T ( t + 1T5 ) ' l'expérience et le calcul ayant prouvé que, lorsque 
l'on prend un barreau déviant de longueur double du barreau dévié, 
les termes du développement qui suivent ^^ sont négligeables. 
L'équation d'équilibre peut s'écrire (') pour la distance R et la dévia- 
is 'j Ou peul remarquer que, le barreau M n étant plus perpendiculaire au méridien, 
son moment magnétique comprend un terme relatif à l'induction par la terre et devient 
(51 — /Usina). Il y a bien aussi une aimantation transversale due à la composante H cosz; 
mais la force qui en résulte est parallèle à l'aiguille et ne produit pas de moment. 
L'aiguille elle-même a une aimantation transversale proportionnelle à H cosx, mais elle est 
négligeable en général. 
L'équation d'équilibre est donc pour la distance R 
Hsina= j^(^i + -jJ^j(M-/Hsina) 
ou sensiblement 
2_M 
R3 
aitssion du cap Horn, III. 
