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gelbe Strahlen zur Erzeugung des Grüns mit. 

 Unsiclierer wird die Lage des Maximums, auf 

 welche es allein bei diesen Untersuchungen an- 

 kommt, wenn man die rothe oder violette Greuz- 

 farbe wählt ; hier müssen nämlich bereits dunkle 

 Strahlen mitwirken. Da sie aber vom Auge 

 nicht empfunden werden, so wird das Maximum 

 anderswo liegen, als wohin das Auge es verlegt. 

 Man überblickt diese Verhältnisse klarer, wenn 

 man an die Stelle des Auges den Spalt eines 

 kleinen Spectralapparats bringt, der das ganze 

 Spectrum zu übersehen gestattet. Die einzelnen 

 Pleurosigmen erscheinen dann als leuchtende 

 Querlinien von erheblicher Ausdehnung; damit 

 sie deutlich hervortreten, muss der Hintergrund 

 schwarz gemacht werden. 



Sehen wir einstweilen von der eben berühr- 

 ten Schwierigkeit ab, und ermitteln zunächst den 

 Gaug der Lichtstrahlen bei schiefer Incidenz. 

 Ob darüber anderweitig schon Untersuchungen 

 angestellt sind, habe ich aus den deshalb ver- 

 glichenen Lehrbüchern der Physik nicht ersehen 

 können ; man kann aber durch folgende ein- 

 fache Betrachtung zum Ziele kommen. Es be- 

 deule in untenstehender Figur g g einen Theil 



eines Gitters , bestehend aus 2 Oeffnuugen und 

 2 Zwischenräumen, die den Lichtdurchtritt hin- 

 dern. / V seien die schief einfallenden Sonnen- 

 strahlen , das Bündel sei genau so breit, dass 

 es einen Spalt ed und einen Zwischenraum de 

 ausfüllt. Nun befinden sich bekanntlich die- 

 jenigen Aethermoleküle, welche in einem senk- 

 recht zum Strahl geführten Querschnitte des- 

 selben liegen , in gleichen Schwingungsphasen ; 

 daraus folgt, dass nicht, wie bei senkrechter 

 Incidenz, dasAethertheilchen e in gleicher Phase 



mit dem Theilchen c sein kann. Zieht man ea 

 senkrecht zu V a^ so giebt der Punkt a die 

 Stelle im Lichtstrahl V an, wo das Aether- 

 theilchen mit e in gleicher Phase liegt. Sobald 

 man nun die Länge von ec kennt, lässt sich 

 für eine bestimmte Wellenlänge X die Phase 

 desTheilchens c berechnen, da c um die Strecke 

 ac gegen e im Rückstand ist. Ist ec:=?/ Wel- 

 lenlängen :=yX, so ergiebt sich a c = sin cea. 

 yX. cea ist aber gleich demjenigen Winkel, 

 um welchen das Lichtbündel l V von der senk- 

 rechten Incidenz abweicht, also gleich dem In- 

 cidenzwinkel /. Die Phase von c wird also 

 ausgedrückt durch die Phase e, vermindert um 

 die Grösse yX. sin /. Nun ist das Aethertheil- 

 chen c dasjenige, dessen Schwingungszustand für 

 das Gitterspectrum in Betracht kommt. Erscheint 

 nämlich einem in p befindlichen Auge in der 

 Richtung p e das erste Gitterspectrum , so muss 

 bei senkrechter Incidenz (wo e und c in glei- 

 cher Phase) en eine ganze Wellenlänge ^= X 

 aiisjuachen , woraus die obige Foi-mel h.sivix = X 

 (odei- hier ec. sin ecn = X) ergiebt. Für das 

 Zustandekommen des ersten Spectrums ist also 

 erforderlich, dass n sich in gleicher Phase um 

 eine ganze Wellenlänge gegen e voraus oder 

 zurück befindet. Da nun nc den Querschnitt 

 des Lichtbündes ^p', welches die Richtung 

 des ersten Spectrums bezeichnet, bildet, so 

 ist n mit c in gleicher Phase auch bei schie- 

 fer Incidenz, und en=.ec. sin ecn = yX. sin 

 ecn. Nennt man ecn oder denWii»kel, wel- 

 chen das erste Spectrum mit dem senkrecht 

 einfallenden Strahl macht, r, so haben wir 

 en:=:yX. sin r. Das Aethertheilchen in n 

 hat gleiche Phase mit c, oder, wie oben er- 

 mittelt, die Phase von e — yX. sin i; um den 

 Bedingungen zu genügen, muss die Phase 

 von n derjenigen von e + ^ gleich sein. Dies 

 geschieht, sobald e/j -f ac = A, wird, oder yX. 

 sin r-\-yX. sin i:=yX (siu r -f- sin i) = A. 



Aus dieser Formel erklärt sich nun die 

 auf den ersten Blick überraschende Thatsache, 

 dass bei schiefer lucidenz die Distanz des ersten 

 Gitterspectrums von dem einfallenden Strahl bis 

 zu einem gewissen Grade abnimmt, während 

 man vermuthen sollte, dass sie wachsen müsste, 

 weil das Gitter, von der Seite betrachtet, noth- 

 wendig enger erscheinen jnuss. Denn diese 

 Distanz, oder die Siunme der Winkel r und 2, 

 ist nothwendig dann am kleinsten, wenn r = e, 

 weil die Summe sin r -|- sin i unverändert bleibt; 

 umgekehrt wird die Distanz am grössten, wenn 

 sich einer der Winkel nähert. Mit der Aen- 



