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benrtheilen , ob ich damit den rechten Grund 

 getrotfen habe. Das Sinusgesetz erfordert ein 

 Gitter ohne Dicke, w^enn die Voraussetzungen 

 zutretfen sollen. Nun besitzen aber die Diato- 

 meen-Panzer doch eine Dicke, welche gegen 

 die Länge einer Lichtwelle immerhin noch eine 

 namhafte Grösse bildet. Die Verzögerung, wel- 

 che die Lichtstrahlen in der Kieselsubstanz des 

 Pleurosigma erleiden , betrachte ich als die Ur- 

 sache jener Abweichung vom Sinusgesetz. Wenn 

 in der oben benutzten Figur gg die hintere 

 Fläche eines Gitters bedeutet, so können sich 

 alle Aetheratome auf der Linie ea dann nicht 

 in gleichen Schwingungsphasen befinden, wenn 

 über der Strecke ec eine Substanz von unglei- 

 cher Dicke liegt, in welcher eine Lichtwelle 

 einen anderen Werth hat, als im umgebenden 

 Medium. Sind die Strahlen verzögert, so wird 

 diejenige Linie, in welcher die Aethertheilchen 

 sich auf gleicher Phase befinden, nicht mehr 

 mit ea zusammenfallen, sondern eine nach oben 

 conveve Curve bilden. (Die Phase von a bleibt 

 natürlich ebenso wie die von e, weil bei cgiei- 

 che Bedingungen mit a vorhanden sein müssen.) 

 Wenn ea aber convex geworden ist, so muss 

 dieGesammtwirkung aller Atome auf der Strecke 

 ea eine ebensolche sein, als wenn das Licht- 

 bündel lel'c eine geringere Neigung gegen die 

 Verticale l)esässe, oder die Strahlen des ersten 

 Gitterspectrums epcp' werden weiter nach rechts 

 verschoben, mit anderen Worten es resultirt eine 

 kleine Vergrösserung der Distanz zwischen dem 

 einfallenden Strahl und dem ersten Spectrmn. 



Die Sache erläutert sich am einfachsten an 

 einem Beispiel , dem ich sogleich meine Auf- 

 fassung der Structurverhältnisse unseres Pleuro- 

 sigma zu Grunde lege. Sei aa in nebenstehen- 

 der Figur, die einen schematischen Querschnitt 



// 



eines Sechseckfeldes des Pleurosigma vorstellen 

 soll, die Aussengrenze, auf welche das Licjit- 

 bündel lo l'p unter 35° Incidenz auffällt, so 



berechnet sich , wenn man den Brechungsindex 

 für Kiesel =: 1,5 nimmt, der gebrochene Strahl 

 auf 22 72° Neigung. Sei nun z. B. die grösste 

 Dicke der Kieselsubstanz sq = 2 Lichtwellen- 

 längen, die kleinste bei r ^=\ Wellenlänge, bei- 

 des für den Luf twerth , so haben sie im Kiesel 

 3 und 1 72 Wellenlängen , Differenz also der 

 austretenden Strahlen bei q und r 1 V2 Wellen. 

 Bei dem eintretenden Strahl lo ist diese Diffe- 

 renz grösser; die Wege oq und pr messen 

 3 , iVa 



und 



Wellen. Man kann nun 



cos 22 Vs» cos 221/2° 



den Leisten leicht eine solche Form geben, dass 

 jeder Strahl von grösserer Neigung wieder ge- 

 ringere Differenzen giebt. Während bei schiefe- 

 rer Incidenz nämlich auf der flachen Gegend 

 ein Strahl beständig länger wird (pw), nimmt 

 er in den Leisten ab (0 i). Bei der grössien 

 Differenz wird die Phase von q um 1,63 Wellen 

 gegen r voraus sein ; bei senkrechter Incidenz, 

 wie bemerkt, um 1,5 Wellen. Der Unterschied 

 von 0,13 Wellenlänge bewirkt die oben erwähnte 

 Krümmung der Linie ea. ' 



Diese Rechnung giebt uns somit vielleicht 

 ein Mittel an die Hand , die grösste Neigung der 

 die vorspringenden Leisten begrenzenden Flächen zu 

 hestimmeu^ bei Pleurosigma würde sie nach Obi- 

 gem wohl zu 20 — 30*' angenommen werden 

 können. Ist diese Neigung sehr gross, so kommt 

 wahrscheinlich gar keine Unterbrechung des 

 Lichtstrahls zu Stande, und das Gitterspectrum 

 kann also nicht entstehen. (Hierauf deuten we- 

 nigstens Versuche mit den Schleudern von Equi- 

 setuni 2'elmateja, die bekanntlich schräge Streifen 

 haben ; in Balsam liegend gaben sie kein Licht.) 



Die Gittererscheinungen lassen sich bei 

 Pleurosigma angulatum erklären, wenn man an- 

 nimmt, die Sechsecke seien Poren von ellipti- 

 schem Querschnitt, die Ellipse mit dem langen 

 Durchmesser in Richtung der Längsachse. Dann 

 entstehen in 4 Punkten der Peripherie jedes Po- 

 renkanals die schmäl- 

 sten imd daher wahr- 

 scheinlich steil be- 

 grenzten Leisten, wel- 

 che in den beiden 

 Richtungen a und b 

 das Spectrum geben. 

 In der Richtung c wir- 

 ken alle gleiciizeitig. 

 Dagegen müssen alle 

 Leisten in der Richtung d zwar breit, aber sehr 

 flach sein, so dass sie kein Spectrum mehr er- 



