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toutes les directions autour d'un point pris sur une 

 surface d'égale densité, et nous démontrons par le 

 calcul (ce qui est d'ailleurs facile à prévoir) que dans 

 le plan tangent et dans le voisinage du point en 

 question, la variation de la densité est nulle et qu'elle 

 est au contraire maximum suivant la normale et dans 

 le voisinage du point. 



Nous démontrons ensuite que l'épaisseur d'une 

 couche d'égale densité varie en raison inverse de la 

 fonction 



-vTi) ! +(ir+(i) ! 



t désignant la densité. 



Lorsque la masse gazeuse est en mouvement , les 

 couches d'égale densité se meuvent et se déforment 

 suivanlune certaine loi, et nous sommes alors conduits 

 à formuler d'une manière très simple ce que nous ap- 

 pelons la vitesse de la densité suivant la normale, et 

 nous terminons celte théorie en démontrant que l'ac- 

 croissement de la densité en un point donné d'une 

 masse gazeuse en mouvement est égale au produit de 

 la fonction F par l'accroissement du temps et ensuite 

 par la somme de la vitesse ,du point en question et de 

 la vitesse de la couche d'égale densité estimées l'une 

 et l'autre suivant la normale. Il ne s'agit dans ce qui 

 précède que d'accroissements très petits. 



Nous étudions ensuite les actions mutuelles de plu- 

 sieurs points matériels égaux, placés régulièrement 

 sur un cylindre circulaire indéfini , et nous trouvons 

 que pour une certaine valeur du rayon tous les points 

 ne tendent ni à se rapprocher ni à s'écarter de Taxe du 



