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La densité de cette masse en ses différentes parties 

 varie avec la position du point que l'on considère et 

 avec le temps, si elle est en mouvement. 



Les différents éléments de la masse étant supposés 

 rapportés à trois axes rectangulaires et f désignant la 

 densité à l'instant t , nous aurons 



(!) p = <f (f , y, a, t) 



Désignons par x, y z, les coordonnées d'un point de 

 la masse gazeuse à l'époque t et par x -+- a x, y -\- a y, 

 z -\- a z les cordonnées d'un point voisin à la même 

 époque. 



p désignant la densité au point (x, y, z) à l'époque 

 tj t -f ap désignera la densité au point (x + a x, y + 

 a «/ , z -j- A z) à la même époque et nous aurons 



dp , è , do 



(2) A ?=Tx Ax +dï, A y+d; A * 



Désignons par l la distance de ces deux points et par 

 tt , 0, y les angles de la direction de l avec les axes. 



(/ est une longueur que nous supposons très petite 

 par rapport aux dimensions de la masse gazeuse, mais 

 son rapport à la dislance moléculaire dans l'intervalle 

 gazeux est fini et peut être même assez grand.) 



Nous aurons 



&x = lcos*. Ay = lcos[2 A&=lcosy 



Posons 



Une surface d'égale densité p à une époque donnée 



