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CHAPITRE TROISIÈME. 



Équations générales de l'équilibre des fluides gazeux. 



1. Considérons un point x, y, z pris dans une masse 

 gazeuse en équilibre. Il fait partie d'une couche d'égale 

 densité dont la densité sera désignée par p. 



Concevons un très petit parallélipipède rectangle 

 contenant le point x, y, z, ayant pour hauteur l'épais- 

 seur de la couche et pour bases deux rectangles situés 

 sur les deux surfaces qui la limitent; ses faces latérales 

 sont sollici tées par des forces moléculaires et extérieures 

 qui doivent se détruire, car autour du parallélipipède, 

 dans la direction du plus tangent à la couche d'égale 

 densité, la densité est partout la même. Il n'en est pas 

 de même des deux bases, si Ton admet qu'un milieu 

 gazeux dont la densité est égale à p exerce sur l'unité 

 de surface réelle ou hypothétique qui s'oppose à la di- 

 latation une action représentée par une expression de 

 la forme A P | — B P , A et B désignent des constantes 

 et A une constante très petite par rapport à C; l'action 

 de l'élément gazeux sur l'une des bases » sera 



(A? s — Bf)» 

 l'action sur la base » opposée à la précédente sera 



l désignant l'épaisseur de la couche et \ ^, v les 

 angles que forme avec les axes la normale à la surface 

 d'égale densité. 



