Désignons par x, /*, v , les angles que forme avec 

 les axes la normale à la surface d'égale densité au point 

 x, y, z et par X, Y, Z les composantes rapportées à 

 l'unité de masse des forces extérieures qui agissent 

 sur l'élément dm et nous aurons. 



Si pour abréger on désigne par P la quantité entre 

 grandes parenthèses, on a de même 



Y^Pcosp Z^Pcosy 



et P =i/Xs+F 2 + Z 2 



3. Supposons qu'il s'agisse d'une masse sphérique 

 gazeuse en équilibre et dont toutes les parties sont à 



la même température ; le rapport ~- sera constant et 



R\ 



égal à l'unité; il en résulte que C = H et D — L. 



Si on désigne par R le rayon d'une couche quel- 



d? 

 conque, on a aussi V— — ; s'il n'y a pas d'autres 



forces que les forces moléculaires, on est alors conduit 

 à l'équation 



(i 



p \3m JdR ' R R 



équation facile à intégrer, car A, fi, C, D sont alors de 

 véritables constantes; lorsqu'elle sera intégrée, elle 

 donnera alors la loi de la variation de la densité du 

 centre à la surface. 



4. Ici se terminent nos recherches sur l'attraction 

 moléculaire; il reste cependant bien des choses à 



