BULETINUL SOCIETĂŢII DE SCIINŢE 27 



Asa dar 



40401 X 0,00105 6 

 ~ 202,546 X Ab — °' 5 



ceea-ce însemneză că pînă la orificiu aburul pate o pierdere de încăr- 

 care de-o jumătate atmosferă. 



Când vaporii" sunt depărtaţi de punctul lor de licuefacţiune, putem 

 aplica, cu o aproximaţiune suficientă în practică, ecuaţiunea fundamen- 

 tală a gazelor permanente : 



v. p = n. R. T 



n fiind pondul vaporului de sub volumul v, şi R parametrul seu specific. 

 Înlocuind volumul cu produsul secţiune! prin iuţela, a"em în general: 



s. i. p = n. R. T 



sau 



s. i. p 



n = 



R. T 



Să presupunem că am lărgit secţiunea AB de la baza tuburilor, fă- 

 cend-o A' B' = a Xj cu condiţiune ca iuţela, presiunea şi temperatura 

 absolută a fluidului să remâie neschimbate, ceea-ce este posibil de rea- 

 lisat prin lărgirea proporţională a secţiunilor de admisiune a. Atunci, sub 

 acesta deschidere anume, adică A'B', avem pentru un pond ore-care n: 



J x fiind iuţela deja calculată de 175 ro -,605, şi p x = 2 atm., precum seim. 

 Identic putem dar scrie pentru secţiunea CD = o x , de la extremitatea 

 tuburilor, în care detanta a doua n'a început : 



, qj(fr.J 8 ). (Pi — £ ) 

 RT. 



dacă acesta secţiune e păstrată neatins. 



Pentru ca debitul să remâe acelaş, în ambele secţiuni, trebue să avem 

 n = rT, adică : 



Sx.Ji- Pi __ 1 



a i (♦• Ja) (Pi — £ ) 

 temperatura fiind aceiaşi, în tot lungul tuburilor, pînă în apropiere de 

 orificiu. 



Ast-fel găsim prin urmare : 



'»]%• (Pi— e )~ 



L Ji- Pi 



0' 



