BULETINUL SOCIETĂŢII DE SCIINŢE 23 



J S = h+h = 175 - 605 + 347 - 350 _ 261 ",477. 



Verificare. Din ecuaţiunea regimului unei curgerî avem : 



„ . Volum 



Secţmne= Tsar 



în caz, când nu se întâmplă contracţiune, <p = 1. 



Volumul fluidului, ce trece printr'un singur tub, este : 



v == 0,04325 X 0,860= O mc -,0372 



mc - ,860 fiind volumul specific al vaporului la tensiunea de 2 at. 



Secţiunea, pe care trebue dar să se descarce acest volum, iuţela fiind 

 în numer rotund, 261 m -, după cum am vedut, — acea secţiune, dicem 

 are drept mesură : 



Qmc. 0372 



Secţiune = ^- = m ?- ,000142528 



261 



şi se pote lua 



a, =0 m P-,000143, 



reaflând ast-fel valorea obţinută prin formula termodinamică a d-luî Zeuner. 



In basa principiului permanenţei, cată să aflăm încă egalitate între de- 

 bitele ponderale ; cu ambele regime de iuţeli : cu aceea a vaporului com- 

 primat J 3 = 261 m -, ce fluidul are în interiorul tuburilor; şi cu aceea, pe 

 care o capătă afară din orificiu, când este adică complet destins, la pre- 

 siunea mediului ambiant. 



Pentru primul cas stă dar : 



P-^XJeXn 



II fiind = l k -,163, pondul specific al vaporului sub presiunea de 2 at. 

 Substituind găsim : 



P = 0,000143 X 261 X 1,163 = k -,0434 



adică debitul ponderal aflat pe altă cale, pentru curgerea pe o singură 

 ţevă, cu o apropiere suficientă credem, deosebirea ţifrelor începând de 

 la al 44ea ordin zecimal. 



De altă parte, pentru regimul vineî afară din ţevă, cată să avem ase- 

 menea : 



p = <h x J x ri', 



unde J însemneză iuţela aburului destins, egală, după tabela d-luî Zeuner, 

 cu 482 m -, când aburul curge în aer de sub presiunea de 2 at -; iar II' va 

 fi pondul specific al fluidului destins, k - ,606 : 



