46 TH. BREDICHIN, SUR LES PHÉNOMENES EXTRAORDINAIRES [N. S. u 
Le 19 octobre la longueur du tuyau est x — 0,0891 et y est égal à 0,5 
de sa largeur, c'est à dire y — 0,0108. Avec ces données et à l'aide de la 
formule (2) on obtient g = 0,037, et avec ce g la formule (1) nous donne 
e — 0,003. 
Le sommet du petit conoide se trouve donc plongé dans la couche plus large 
qui forme le sommet du grand conoïde extérieur, où e — 0,062. 
Pour vérifier maintenant l'admission de 1 — u — 1 pour le conoide ex- 
térieur, calculons la position des particules au bout de ce conoide, c'est à 
dire des particules qui sont sorties avant toutes les autres, lors de la for- 
mation de.la nouvelle cométe, ou le 17.9355 septembre. Nous avons dit 
plus haut à quelles conditions doivent étre assujetties la longueur, la direc- 
tion et la largeur du conoide. 
Pour nos calculs nous avons les formules suivantes: 
Hi IH? +  — 2 Hg - cos ۳۹ B. dde دی‎ (3) 
oü G est positif en arriere du rayon vecteur; 
sin yes d'in )8 ید‎ ( er en cites ou (4) 
Bb il cal. له‎ 081 éulonole. ووو‎ (5) 
8 est l'angle du rayon vecteur avec la tangente au moment d'émission. Pour 
Tanek 
)6( اد ٤)‏ و و وول لد JEUNE Ub.‏ 
où M est le moment d'émission et M’ celui d'observation; log k = 
8.2355814 — 10 
R? xir? 12 ob 9۳۰608 )180 —) „uam. e Za. 
و ماد دقن‎ ie (8) 
y usu ور د ان لل ده مل‎ 2L. 61. )9( 
où R est le rayon vecteur de la particule au moment M’; r — le rayon 
vecteur de la comète dérivée et v son anomalie au moment M. Enfin, si 
r est le rayon vecteur de la comète génératrice et »' son anomalie pour le 
temps M', on a 
= Ri--r?*— 2 Rr. cos —V) ..... Pi. مد‎ (10) 
SOR Be NR E ds à ser (11) 
Mélanges mathem, et astron. T. VII, p. 76. 
