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Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



n = S3R 



ßv fßv 



m 



(>".,) 



4) 



wobei die Summierung über alle Reaktionsteilnehmer zu erstrecken ist, und 

 die bei der Reaktion entstehenden und verschwindenden Stoffe mit dem 

 entgegengesetzten Vorzeichen in Rechnung zu setzen sind. Demnach ist 



ßv ^ß_v> 

 ,T 



S = 3 R 2 



2 / ° 

 J 



m 



dT -f- const. 



Die Integration ist relativ leicht auszuführen, wenn man 



3 v — R « i 



und demnach T = -J- — , d T 



In x (Inx)' x 



_ f — i • fln xl s - 8« • s 



const. 



... x' (In x) 2 



S _ a R v C — x • ( ln x ) 3 ' ^ • x , 



J ßv- (x — l) 2 - (In x) 2 - x " 



ß_v 

 ..T = x, 



d x setzt. Dann wird 



l) 2 ■ (In x) 2 

 const. 



Wir setzen 



— dx 



(* 



1)« 



In x 



U - 1/ 



dann ist 



Vx — 1 J (x — 1) xj ~ 

 (r^-T m x - in (x - 1)) 

 ^ /ßv V 



= 3 R 2 



= 3R 2 



const. 

 -|- const. 



-r- const. 



5) 



ßv 



Nun vergleichen wir diesen auf thermodynamischem Wege aus der 

 spezifischen Wärme erhaltenen Ausdruck mit demjenigen, den Planck 

 durch Wahrscheinlichkeitsbetrachtungen für ein System von N Resonatoren 

 gleicher Frequenz erhalten hat. Nach Planck ist 1 ) 



E" 



S = k N 



.0+D-G +=)-!>■. 



wenn E die mittlere Energie eines Resonators und s das Elementarquantum 

 der Energie ist. Setzen wir außerdem nach Einstein (vergl. S. 4) 



- _!_ > 



E = Ne = 

 e RT_ t 



fi RT_ 



') Wärmestrahlung S. 153. 



