II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 



101 



so erhalten wir 



S = k N 



/ * \ / 1 \ 1 ? - 



{ 1 + ß v ) 1 n { 1 + ß v )— ßv ln.T-i 



_ e T _ \f V e T _ t / ,T_i 



= kN 



»ri rn e ^ — 1 



-e A — 1 e i — 1 — 



= kN 



- L v /ßv \i 



ßv • T ln V " ^ 





Diese Gleichung stellt die Entropie eines Systems von N Resonatoren 

 dar, die alle in ein und derselben Richtung schwingen. Wenn man aber 

 den Atomen 3 Bewegungsfreiheiten zuschreibt, wie es Einstein bei der 

 Berechnung der spez. Wärme getan hat, so wird das System von N Atomen 

 dargestellt durch die Schwingungen von '6 N Resonatoren, von denen je 

 N in den auf einander senkrechten Richtungen des Raumes schwingen. 

 Die Entropie des gr-Atomes eines elementaren Stoffes A ist daher 



r ß v /ßv > 



. ll _ i n V e T _ u 



6) 



ßv 



L-e T _ , 



und wir erhalten durch Summierung über alle Reaktionsteilnehmer für die 

 während der isothermen Reaktion A + B = AB eintretende Entropie- 

 änderung 



S = 3 k 2 N 



r L v 



.T 



h 



L. T _ 



ßv 

 T 



In VeT_,y 



6 a) 



Der Vergleich von Gleichungen tia und 5 ergibt 



k - 5» 



_ N > 



und 



cnnsl. 



0, 



') l'lanck, Wärmestrahlung, S. 117. 



2 ) Die große const. von Gleichung 5 ist nicht identisch mit der bei Ableitung 

 von Gleichung 6 fortgelassenen additiven Konstante (vergl. S. 3). Erstere kann eine 

 Funktion des spezitischen Volumens und der chemischen Natur der reagierenden 

 Stolle sein und darf daher nicht willkürlich weggelassen werden, wahrend die 

 letztere keine physikalische Bedeutung besitzt. 



