102 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



womit das Nernstsche Theorem für Reaktionen zwischen festen Stoffen 

 erwiesen ist. Der Beweis gilt, wie man ohne weiteres erkennt, nicht nur 

 für die einfache Additionsreaktion A -f- B = AB, sondern auch für 

 Reaktionen mit beliebigen Molekülzahlen. 



d A 



Da erfahrungsgemäß S = — -=-= bei endlichen Temperaturen im 



allgemeinen einen endlichen Wert besitzt, so muß auch der unter dem 

 Summenzeichen stehende Ausdruck in Gleichung 6 a einen endlichen Wert 

 besitzen. Daraus würde, falls man an der Gültigkeit der Einst einschen 

 Voraussetzungen auch bei höheren Temperaturen festhält, folgen, daß die 

 einzelnen Atome innerhalb der Molekel der Verbindung nicht mehr die 

 gleiche Schwingungszahl besitzen wie im elementaren Zustande. 



Die Zustandsgieichung eines idealen festen Körpers. 



Die Gleichung 6 stellt die Entropie eines elementaren festen Stoffes 

 dar, dessen Atome oder Atomionen Schwingungen um Gleichgewichtslagen 

 ausführen. Bei der Ableitung der Gleichung 6 ist die Voraussetzung 

 gemacht worden, daß die Schwingungszahl von der Temperatur unab- 

 hängig ist und daß die Schwingungsenergie jedes einzelnen Teilchens nur 



ein ganzzahliges Vielfache eines Elementarquantums e = — • ßv sein kann. 



Führt man die weitere Annahme ein, daß die Schwingungszahl auch vom 

 Volumen, welches die N schwingenden Teilchen einnehmen, unabhängig 

 ist, so kann man aus Gleichung 6 einige wichtige Schlüsse über das Ver- 

 halten eines solchen Körpers ableiten. Da sich zeigen läßt, daß ein 

 Körper, dessen Entropie durch Gleichung 6 dargestellt wird, ähnlich wie 

 ein ideales Gas besonders einfache Eigenschaften besitzt, so will ich ihn 

 im folgenden als einen „idealen festen Körper" bezeichnen. 

 Zunächst folgt aus (6) 



d v 

 d. h. die Entropie eines idealen festen Körpers ist vom Volumen unabhängig, 

 ebenso wie die Energie eines idealen Gases vom Volumen unabhängig ist. 

 Daraus folgt weiter, daß ideale Körper keine festen Lösungen bilden können, 

 beziehungsweise, daß in ihnen keine Diffusion stattfindet. 

 Für alle Stoffe gilt die thermodynamische Beziehung 



as i /au 



es _ i /au , \ 

 8~v - T Vä~v _r V- 



Mithin ist für den idealen festen Körper 



8_U _ 

 8 v 



