II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. \\ 



Also wirken auf gleiche Querschnitte gleiche Kräfte, d. h. der von 1 auf 2 

 ausgeübte Druck ist gleich dem von 2 auf 1 ausgeübten. Die Summe 



der beiden Drucke ist — — 5 -, also jeder von ihnen ist gleich 



D n x ) x 



— 2 — — • Dies ist die Vergrößerung, die p 1 durch die Zusammen- 

 stöße der Moleküle 1 mit 2 erfährt. Mithin ist: 



und 



ft _-!£ ( ,_ x) + rt Mi-*)' + b,.o-x)i 



p^^x + RTV hb 12 (l- x)x 



V V' 



woraus sich ohne weiteres durch Addition 



RT RTb v 



p = v + -^- 



ergibt. Natürlich hätten wir dieselbe Methode wie hier auch bei der Be- 

 rechnung des Einflusses der Attraktion anwenden können und wären 

 dadurch, wie man ohne weiteres sieht, zu demselben Resultate gelangt. 

 Bei gleichzeitiger Berücksichtigung von anziehenden und abstoßenden 

 Kräften ergeben sich demnach aus der Formel 



_ RT RTb x . a x 



V V 2 V 2 



die Partialdrucke der beiden Komponenten folgendermaßen: 



p - RT (l-x) I RT b in-*) 2 +bi2(l-*)* a,(l-x)» + a„(l-x)x 



V V 2 V 2 



= — x -f RT b 2 x2 + b i2 (1 — x)x _ a 2 x 2 -f a 12 (1 — x) x 



2 V V 2 V 2 



woraus sich, wenn wir zur Kontrolle addieren und 1-1 -, wie oben um- 



v 



formen, für den Totaldruck wiederergibt: 



RT a„ 



v — b x v 2 

 Wir wollen die Partialdruckformel jetzt auf die Lösung anwenden und zu 

 diesem Zweck die Bezeichnungen ändern. Wir betrachten eine Lösung 

 vom Volumen v, die ein Mol gelösten Stoff 1 und x Mole Lösungsmittel 2 

 enthält. Dann geht die Formel für p 1? den Partialdruck des gelösten 

 Stoffes, in folgende Gleichung über: 



n _ RT 1 rt A + b 12 X a l + a 12 X 



p i — V + v -2 7 2 ' 



worin x und v jetzt also andere Bedeutung haben als bisher. Dies wäre 

 der von den gelösten Molekülen auf E (Figur 2) ausgeübte Druck, falls E 

 eine gewöhnliche Wand wäre. Nun soll E aber semipermeabel sein, und 

 es muß deshalb die Wirkung des auf der linken Seite von E befindlichen 



