12 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



Lösungsmittels berücksichtigt werden. Enthalten nun v Liter reines Lösungs- 

 mittel x Mole, so ist seine Konzentration — . Die Anziehung, die es auf die 



auf E stoßenden gelösten Moleküle von der Konzentration - ausübt, ist also 



a 12 — • — = Q - ° . Die Anziehung wirkt aber in der Richtung auf das 



V V V 



reine Lösungsmittel zu, also den Druck vergrößernd, und es ergibt sich daher 



durch Kombination mit dem Anziehungsgliede 1 _ — — in der Partial- 



v z 



druckformel als endgültiger Ausdruck für das von den anziehenden Kräften 



herrührende Glied des osmotischen Druckes: 



a l ~r a l 2 X a l 2 X a l a l2 ( x o x ) 



9 9 » 



wobei x — x die Differenz der Konzentrationen des Lösungsmittels in 



reinem Zustande und in der Lösung angibt. Um nun den Teil des Druckes 



zu berechnen, der von dem reinen Lösungsmittel links von E aufgenommen 



wird, gehen wir folgendermaßen vor. Wir denken uns zunächst, die 



Konzentration des Lösungsmittel in der Lösung sei eben so groß, wie in 



reinem Zustande. Dann können wir den oben bei der Behandlung der 



verdünnten Lösung gegebenen Beweis anwenden, d. h. in diesem Falle ist 



der Teil des von den gelösten Molekeln auf E ausgeübten Druckes, der 



von den Molekeln des reinen Lösungsmittels aufgenommen wird, gerade 



so groß, daß dadurch die durch das Eigenvolum der Lösungsmittelmolekeln 



in der Lösung bewirkte Vergrößerung des Druckes genau kompensiert wird. 



b x 

 Diese Vergrößerung ist RT-^ 2 -.— , wie aus der Partialdruckformel hervor- 



v J 



geht. So groß ist also auch die Verkleinerung des Druckes durch das 

 Lösungsmittel links von E. Da diese aber nur von der Zahl der Zusammen- 

 stöße der gelösten Moleküle mit denen des reinen Lösungsmittels, mithin 

 auch nur von diesen Konzentrationen abhängt, so bleibt die Verkleinerung 



die gleiche, nämlich RT-^-_— , auch wenn die Konzentration des Lösungs- 



y<S 



X 



mittels in der Lösung eine andere ist, z. B. -. Somit ergibt sich für das 

 von den abstoßenden Kräften herrührende Glied: 



RT b i + b i2 x — b i2 x o = RT b i — b i 2 ( x o — x ) 



y 2 y2 



wie zu erwarten in vollständiger Analogie zu dem Attraktionsgliede. Es 

 ist mithin der osmotische Druck: 



TZ = -1 _L RT b l — b 12( X — X ) _ *l — a l2 ( X — X ) 

 V V 2 V 2 



