II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 41 



vorausgesetzt, also 



- // An l 



d. h. z. B. für rotes Licht (k = 6-10- 3 cm) und 1 = 1 cm 



r <^2.10^. 



Deshalb sind die Integrale I und II nur als Korrektion für eine 

 2. Annäherung anzusehen, in 1. Annäherung — d. h. für nicht zu große 

 Werte von r — wird R' = A« 25 = R gesetzt werden können. 



Faßt man die letzten Schlüsse zusammen, so kann man sagen: für 

 sehr kleine Werte von r wird 



tc r v' tc p 1 



R' = A-25 



2n c 



für mittlere Werte von r (r von der Größenordnung 1) 



R'^«rVA..-f[v(J)-iI|^)] 



und für große Werte von r, jedoch noch beschränkt durch die Be- 

 dingung 



4Ö 2 \ v 



(12) K=Y na — ° 



— * TT r V 



28 



rv z 



oder, wenn man das Korrektionsglied vernachlässigt, 



(12a) R'=f^. 



1 n o c 

 Man kann also sagen: Die Gesamtabsorption A ist bei kleinem r, d. h. 

 im wesentlichen bei geringer Dichte der absorbierenden Zentren, der im 

 absorbierenden Körper vorhandnen Gesamtzahl dieser Zentren proportional, 

 aber von der Dämpfungskonstante v' unabhängig. Bei großer Dichte der 

 absorbierenden Zentren aber ist diese Absorption der Wurzel aus der Anzahl 

 der Zentren und der Wurzel aus der Dämpfungskonstanten v' proportional. 



§ 4. Zur Berechnung der zweiten Art von Absorption — der Linien- 

 absorption Al — ist eine Voraussetzung über die Intensitätsverteilung 

 der als Lichtquelle dienenden Spektrallinie nötig, d. h. über die Frequenz- 

 abhängigkeit der Funktion (g a (v). Da nach der Definition der Linien- 

 absorption (§ 3) die Lichtquelle mit dem absorbierenden Körper identisch 

 sein soll, kommt ihr als Absorptionsvermögen dieselbe Funktion 31 (v) wie 

 dem untersuchten absorbierenden Körper zu; der Einfachheit halber wollen 

 wir daher über die Funktion @ a (v) die Annahme machen, daß sie dieselbe 



