42 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



ist wie diejenige der Absorption 5t (v) des untersuchten Körpers; aus der 

 Gleichung (3) aber folgt: 



(ia) ä(v) = 1 _|i^ = 1 _ e -=", 



wobei k durch die Gleichungen (4) definiert ist. Somit sagt unsre An- 

 nahme über @ a aus, daß 2 



(14) @ a (v) = e • (l - e " ° feo*-*)* + v»v'0) 



sein soll, falls e einen von v unabhängigen Wert hat; für das folgende 



genügt es e als konstant im Bereiche v — 6 bis v -4- 5 anzusehen. — 



Es ist klar, daß die Bedingung (14) ohne weiteres erfüllt ist, wenn die 



Strahlung unsrer Lichtquelle als Temperaturstrahlung im üblichen 



Sinne des Wortes anzusehen ist; e wäre dann das Emissionsvermögen 1 ) des 



schwarzen Körpers, der die gleiche Temperatur besäße, wie unsre Lichtquelle. 



Wenn wir ebenso wie oben an Stelle von v die Variable jjl = v — v 



i 

 einführen und die einfachere Schreibweise 2 kl an Stelle von a 



4|i 2 +v' 2 



beibehalten, wird unter den gleichen Voraussetzungen wie oben 



/ l (l-e- ,ll )e- ,M d B 

 A L *)=l--^_— r _ 



d 

 + 



(15 a) 



$ 



6 



— 8 



/(l-e— )d, 



— 8 



x ) Die geringe Änderung desselben in dem schmalen Gebiet v ± 6 wäre in 

 der folgenden Berechnung leicht zu berücksichtigen. 



2) Der entsprechende Wert der „Durchlässigkeit" würde sein 



/ (1 -.e-« B )e- |H d|i 

 Dt, = ~~ , wobei das hierin neu auftretende Integral 



1 S 



/(l-e- 2kl )dfi 

 — 8 



-j- S3 



p _ / (i _ e - 2kl ) e ~ 2 kl d \x den Wert hat: 



P = ur^2e" r [Jo(ir)-iJi(ir)] - e ~\ [^ (y) - i J, Q£)]}< und 

 •für große Werte von r ist (P) = Vnä~(V% — l), also V%- (P) = (Q)- 



