IL Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. ,53 



Messungen erwarten lassen können. Von r = 1000 ab zeigen die Gouy- 

 schen Werte systematische Abweichungen, und zwar in demselben Sinne, 

 wie die 2. Annäherung erwarten läßt, da R' < R ist. Die prozentische 



Abweichung der 2. Annäherung von der ersten: — X -.100 — entsprechend 



"2,0 ' TZ 



Gl. (21c) — berechnet sich für r zwischen 2000 und 4000, wenn man v' zu 

 etwa 10 10 und den dem Bereich 6 entsprechenden Wellenlängenbezirk zu 

 20 A annimmt, zu 1 — 2 % (in der Figur 2 durch liegende Kreuze be- 

 zeichnet XX), so daß auch die Größenordnung dieser Korrektion mit den 

 Beobachtungen übereinstimmt 



§ 7. So stellen die Gouyschen Messungen eine vorzügliche Bestätigung 

 unsrer theoretisch gewonnenen Beziehungen dar. Doch wäre es nicht 

 richtig, hieraus auf die Gültigkeit der zugrunde liegenden Funktion nx(v) 

 (Gl. 2) zu schließen; diese stellt offenbar nur eine mögliche Form dar, 

 und es ist zunächst keineswegs unwahrscheinlich, daß auch andre Funktionen 

 zu den nämlichen oder sehr ähnlichen Resultaten führen, da diese nur 

 durch Integration jener Funktion nx gewonnen sind. 



Was sich aber schließen läßt, ist folgendes: Wenn sich die Be- 

 ziehung (f) aj = 1,41 experimentell als streng gültig erweist, so ist sie als 

 notwendige — aber nicht als hinreichende — Bedingung anzusehen, der 

 eine Funktion nx(v) genügen muß, wenn sie den Extinktinktionskoeffizient 

 und damit die Intensitätsverteilung von Spektrallinien darstellen soll. 

 So läßt sich mit grosser Wahrscheinlichkeit sagen, daß die Rayleighsche 

 Intensitätsverteilung p . e — q l^ 2 



die man bekanntlich unter Zugrundelegung des Dopplerschen Prinzipes 

 erhält 1 ), die Erscheinungen leuchtender Metalldämpfe in Flammen nicht dar- 

 stellt 2 ). Denn der dieser Verteilung entsprechende Wert von i (als Funktion 

 von p) ist schon für mäßige p bedeutend kleiner, als der experimentell 

 gefundene. So ergeben 3 ) sich für p = 10, 100, 1000 die Werte 

 f = 1,13; 1,07; 1,05. 



Wenn sich andrerseits auch die Gouyschen Ergebnisse bestätigen 

 sollten, die an einzelnen Metalllinien für f Werte liefern, die von 1,41 

 merklich abweichen, so würden unsre Betrachtungen notwendig zu dem 

 Schluß führen, daß entweder die zugrunde gelegte Funktion n%(v) der 



!) p ist dabei im wesentlichen mit unserm r (s. Gl. 7 a) identisch, falls man 

 für die Dämpfung hz. die Geschwindigkeit der bewegten Zentren die bei unsrer 

 heutigen Kenntnis wahrscheinlichsten Werte benutzt. 



2 ) Ein anderes, und wie uns seheint gewichtiges Argument gegen die Gültigkeit 

 der Rayleighschen Intensitätsverteilung im Falle farbiger Flammen ist die Tatsache, 

 daß diese Verteilung keine wesentliche Linienverbreiterung bei Vergrößerung der 

 Schichtdicke oder der Dichte liefert, im Gegensatz zur Erfahrung (vgl. Anm. 1 u. 2 S. 18). 



3 ) Diese mühsamen Rechnungen hat Herr cand. phys. H. Senftleben ausgeführt, 

 wofür wir ihm auch an dieser Stelle unsern herzlichen Dank sagen. 



