96 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vateii. Cultur. 



mit der Schwingungsenergie der Resonatoren zustande kommen, es muß 

 sich also eine bestimmte Verteilung der Energie zwischen beiden Systemen 

 ausbilden. Auch hier werden die Gesetze der Statistik gelten und es 

 muß daher eine ganz analoge Beziehung zwischen der mittleren Energie 

 eines Resonators und der mittleren Energie eines erregenden Impulses 

 gelten, wie bei der Temperaturstrahlung, vorausgesetzt, daß alle strah- 

 lenden Resonatoren durch einen einheitlichen Mechanismus nach dem 

 gleichen Gesetze erregt werden. Unter diesen Voraussetzungen wird 

 daher die mittlere Strahlungsenergie eines Resonators durch den Aus- 

 druck gegeben sein: 



e f(i) — 1 

 wo f(i) für jeden Lumineszenzvorgang eine bestimmte Funktion der In- 

 tensität des die Lumineszenz erregenden Vorgangs ist. Für einen Körper, 

 in dem die Gleichung 1) des thermodynamischen Gleichgewichts gilt, ist 

 nach dem für die Temperaturstrahlung grundlegenden Kirchhoffschen 



Gesetze: 



E XT 



wo E^t und A XT das Emissions- bezw. Absorptionsvermögen des strah- 

 lenden Körpers für die Wellenlänge X und die ihm zukommende absolute 

 Temperatur T, e^ das Emissionsvermögen des schwarzen Körpers für 

 die gleiche Wellenlänge und Temperatur bedeuten. Wenn wir in der 



Gleichung 2) 



f(i) = kTj . . .3) 



setzen, so geht sie in die Form der Gleichung 1) über, für unsere lumi- 



neszierende unendlich ausgedehnte Lichtquelle muß daher 



EX 



Al = 6 *Ti 

 sein. Wenn ferner, wie angenommen, E^ und A^ von der vorhandenen 

 Strahlung unabhängig sind, so wird E^/A^ eine für den Strahlungszustand 

 des Körpers charakteristische, von seiner räumlichen Ausdehnung unab- 

 hängige Größe. Bei einem solchen lum ineszierenden Körper 

 also wird sich das Verhältnis des Emissions- und Absorptions- 

 vermögens für alle Wellenlängen, für welche überhaupt Dis- 

 persionselektronen vorhanden sind, für welche also Emission 

 auftritt, von einer Spektrallinie zur andern in der gleichen 

 Weise mit der Wellenlänge ändern wie das Emissionsver- 

 mögen des schwarzen Körpers für die durch Gleichung 3) 

 definierte Temperatur T x . 



Danach wäre also in vielen Fällen ein weitgehender Parallelismus 

 zwischen den Erscheinungen der Lumineszenz und der Temperaturstrahlung 



