II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 4 3 



einen Zylinder aus beliebigem Material 1 ) gebeugt. Die Lösung ergibt 



sich in allen diesen Fällen in Form von unendlichen Reihen, 



. Radius 



die nur dann gut konvergent sind, wenn das Verhältnis ;rrr~TT — ,- 



Wellenlange 



einen hinreichend kleinen Wert hat. Experimentelle Untersuchungen 

 können aus diesem Grunde nur mit elektrischen Wellen im engeren 

 Sinne des Wortes angestellt werden. Im Gebiete so großer Wellen 

 bleibt jedoch für eine experimentelle Untersuchung des Material einflusses 

 nur der von Schaefer behandelte Fall des dielektrischen Zylinders übrig, 

 wie in dessen Abhandlung 2 ) ausführlich auseinander gesetzt ist. 



Herr Privatdozent Dr. Schaefer schlug mir daher vor, die experimen- 

 telle Untersuchung dieses Falles durchzuführen. Dieselbe erschien außer- 

 dem aus dem Grunde noch lohnend, weil dieses Beugungsproblem, wie die 

 Theorie ergab, durch eine besondere Reichhaltigkeit im Detail vor den 

 übrigen ausgezeichnet ist. Im Anschluß daran habe ich die analogen 

 Versuche auch noch für metallische Zylinder ausgeführt. Mit der Zu. 

 Stimmung von Herrn Prof. Dr. Lummer führte ich diese Experimente im 

 Physikalischen Institut der Königlichen Universität Breslau durch. 



Theoretischer Teil. 

 I. Allgemeines. 



Ebene elektrische Wellen fallen auf einen unendlich langen Zylinder 

 aus beliebigem Material. 



Die Achse des Zylinders falle mit der z- Achse zusammen (Fig. 1). 

 Parallel der x- Achse komme in Richtung der abnehmenden x ein ebener 

 Wellenzug, wobei die elektrische Kraft parallel der z- Achse gerichtet 

 sei 3 ). Führen wir Zylinderkoordinaten ein (r, cp, z), so daß x == r . cos cp, 

 y = r . sin cp, z = z ist, so sei Winkel cp gerechnet in Richtung von der 

 positiven x-Achse zur positiven y- Achse. Der Radius des Zylinders sei p r 

 seine Dielektrizitätskonstante e, seine Leitfähigkeit a, die Permeabilität p.. 

 Es werde dann im folgenden die elektrische Kraft im Außenraum (Vacuum) 

 etrachtet. 



Dieselbe resultiert aus der einfallenden und der durch den Zylinder 

 hervorgerufenen „Störungswelle", welche sich der ebenen Welle überlagert 

 und in großer Entfernung vom Zylinder unmerklich wird. 



Wir führen die Abkürzungen ein: 



2 TT 



(1.) für den Außenraum des Zylinders: k x = -y-, 



i) W. v. Ignatowsky, Ann. d. Phys. 18, p. 495—523, 1905. — W. Seitz, 

 Ann. d. Phys. 16, p. 746—772, 1905; desgl. 19, p. 554, 1906. — Cl. Schaefer,. 

 Sitzungsber. der Berl. Akad. 1909, XI, p. 326 u. ff.; Phys. Ztschr. 10, p. 261 u. ff., 1909. 



2) Schaefer 1. c. 



3 ) Dieser Fall ist der experimentell interessanteste und wichtigste. 



