II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 49 



Es verschiebt sich nach immer kleineren Werten von r und ist 

 für p = 0,98 cm und 1,21 cm gar nicht mehr sichtbar. 

 3. Dem Typ. III entspricht in Fig. 5 die Kurve p = 0,30 cm, in 

 Fig. 4 die Kurve p = 0,72 cm. 

 Eine Erörterung der Gleichung (30) von einem andern Gesichtspunkt 

 aus ergibt ebenfalls sehr interessante Resultate 1 ). Wir betrachten jetzt 

 den Verlauf der Energie für den Fall, daß wir r und X konstant halten, 

 dagegen den Drahtradius p variieren. 



Ich habe durch Rechnung sowohl wie durch Versuche den Verlauf 

 der Störung für diesen Fall festgestellt und die Resultate in den Kurven 

 der Fig. 6 niedergelegt. 



In derselben ist auf der Abszissenachse der Drahtradius p von bis 1,5 cm, 

 auf der Ordinatenachse (g 2 in Prozenten der freien Strahlung für die Stelle 

 r = 10 cm hinter dem Zylinder aufgetragen. Die einzelnen Kurven sind 

 berechnet für die Werte X = 22 cm, 23 cm, 24 cm, 30 cm, 52 cm, 

 56 cm, 58 cm. Auf eine Erklärung der gemessenen Kurven (punktiert 

 gezeichnet) und deren Vergleich mit den berechneten komme ich später 

 zurück. 



Die berechneten Kurven ergeben folgendes: Zunächst tragen sie 

 alle den gleichen Charakter. Es ist dies eine Folge des oben 

 ausgesprochenen Ähnlichkeitssatzes. 



Untersuchen wir den Verlauf der Kurve, so finden wir, daß sich für 

 kleine Werte von p eine Verstärkung zeigt (Punkte der Kurven vom Typ. I), 

 die, wie schon oben bemerkt, durch ein Maximum hindurchgeht und für 

 ein bestimmtes p und r = r = 10 cm zu Null wird (Typ. I und III). 

 An dieser Stelle p passieren unsere Kurven die Linie der ,, freien" Inten- 

 sität (® 2 = 100%) und fallen dann rapide ab (Typ. III oder II). 



Von jetzt ab nehmen die Kurven insofern einen interessanten Verlauf, 

 als sie periodisch an ganz bestimmten Stellen auf- und absteigen. 1 ) Bei 

 den kleinsten in Fig. 6 gezeichneten Wellenlängen sind sie deutlich er- 

 kennbar : bei den großen Wellenlängen treten sie infolge des Ähnlichkeits- 

 satzes erst bei sehr großen Werten von p auf, die die Zeichnung nicht 

 mehr enthält. 



Zum Vergleich der bei der Berechnung der oben beschriebenen 

 Kurven auftretenden Größen untereinander habe ich für X = 24 cm und 

 58 cm Tabelle I und II beigefügt. Aus derselben läßt sich gleichzeitig 



!) Wie mir Herr Dr. Schaefer nachträglich mitteilt, ist es ihm inzwischen 

 gelungen, zu beweisen, daß diese periodischen Schwankungen mit den Wurzeln 



der Gl. r~ ^ m ^ 1 ' } — 7 — ; Km^ 1 ) =0 in Zusammenhang stehen, welche die 



k2 Jm (TC2) ö 



Eigenschwingungen des Zylinders definieren. 



2 ) Dieser Fall ist bei Schaefer nicht explicite behandelt. 



1909. 4 



