II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 



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Tabelle VII. A = 24 cm. Tabelle VIII. X = 58 cm. 



Ent- 

 fernung 



o/o 



- in % 

 r 



Ent- 

 fernung 



°/o 



o/o be- 

 rechnet 



o/ be- 

 rechnet 



vom 



gemessen 



be- 



vom 



gemessen 



1 



1 



Erreger 





rechnet 



Erreger 





r 2 



r 



150 



100 



100 



150 



100 



100 



100 



160 



94 



93,8 



160 



91 



88 



93,8 



170 



88 



88,3 



170 



82,3 



78 



88,3 



180 



82,5 



83,5 



180 



74,2 



69,4 



83,5 



190 



78,2 



79 



190 



68 



62,3 



79 



200 



74,5 



75 



200 



62,7 



56,3 



75 



210 



71,2 



71,6 



210 



58,2 



51,2 



71,6 



220 



67 



68 



220 



54,0 



46,5 



68 



230 



64,5 



65,2 



230 



50 



42,6 



65,2 



240 



61,8 



62,6 



240 



46,2 



39,2 



62,6 



250 



57,7 



60 



250 



42,3 



36 



60 



Mit diesen Versuchen ist zunächst der Nachweis geliefert, daß das 

 Feld, das hier zur Verwendung gekommen ist, keine Intensitätsstörung 

 enthält, sodann daß sich die Feldenergie, solange die Wellenlänge gegen- 

 über den Dimensionen des Spiegels nicht zu groß wird, als Zylinderwelle 

 ausbreitet und sich bei größer werdender Wellenlänge Kugelwellen 

 allmählich annähert. 



Theoretisch müßte man eigentlich bei Anwendung eines Parabol- 

 spiegels, in dessen Brennlinie sich eine leuchtende mathematische Linie 

 befindet, ebene Wellen, d. h. konstante Energie für alle Entfernungen vom 

 Spiegel erhalten. 



Indes ist hierbei zu bemerken, daß verschiedene Umstände eine Ab- 

 weichung von der theoretischen Forderung bedingen: 



Erstens kommt die direkt vom Erreger her aus dem Spiegel heraus- 

 tretende Strahlung als mitwirkend in Betracht, die wie schon 



gezeigt, proportional — 2 abnimmt. Zweitens verdankt die vom 



Erreger ausgehende Transver^dwelle ihre Entstehung nicht sowohl 

 dem Erreger selbst, sondern mehr noch den Zuständen des ganzen 

 umgebenden Raumes, der nach der Theorie als der Sitz der 

 eigentlichen Energie anzusehen ist 1 ). Die Strahlen kommen 

 daher nicht von der Brennlinie des Spiegels, einer mathematisch 

 genauen Lichtlinie her, sondern von einem in der Nähe befind- 

 lichen, räumlich ausgedehnten Gebiet. Sie werden daher nicht 



!) Hertz, Ges. Werke, S. 154 u. ff. — Zenneck, El.-magn. Schwing, u. 

 drahtl. Telegr., S. 748. 



