II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 67 



Vergleicht man die Kurve von Fig. 9 mit den entsprechenden in Fig. 10, 

 so sieht man auch darin die Übereinstimmung mit dem theoretischen 

 Befunde in Fig. 11, daß nämlich eine Vergrößerung der Wellenlänge bei 

 gleicher Stabdicke eine Verstärkung der Schirmwirkung hervorruft 1 ). 



Ein Vergleich der Kurven der Fig. 9 untereinander und ebenso der- 

 jenigen von Fig. 10 im Hinblick auf eine Vergrößerung des Radius ergibt 

 das gleiche Resultat einer Verstärkung der Schirmwirkung mit zunehmender 

 Stabdicke, wie es die Theorie (Fig. 11) verlangt. 



T) ? = r. 



Die Versuche wurden in gleicher Weise wie bei dem dielektrischen 

 Zylinder nur mit der kleinen Wellenlänge X = 24 cm angestellt 

 (Fig. 32). 



Die Entfernung von einem Maximum zu einem Minimum beträgt -. 



Eine Verschiebung der Interferenzstreifen mit veränderlichem p ist kaum 



zu erkennen. Die Asymmetrie ist deutlich zu sehen, desgleichen die 



geringere Sichtbarkeit. 



Resultat. 



Als Resultat der Arbeit sehe ich folgendes an: 



Die . Theorie der Beugung an einem Zylinder, sowohl an einem 

 dielektrischen als an einem metallischen, bat durch meine Versuche eine 

 weitgehende qualitative und quantitative Bestätigung erhalten. Insbesondere 

 zeigt ein Vergleich der Kurven für den metallischen Zylinder mit denen 

 des dielektrischen, wie große Unterschiede der Materialeinfluß hervorbringt. 

 Von den bisher exakt gelösten Beugungserscheinungen ist dies der erste 

 Fall, der sich experimentell hat realisieren lassen. 



Sitzung am 10. März 1909. 



Über die Eliiptizität des totalreflektierten Lichts. 



Von 



M. Volke. 



Übersicht über die gewählten Bezeichnungen. 



E p Amplituden-Komponente parallel der Einfallsebene ) für den ein- 



E s „ „ senkrecht zur ,, ) fallenden Strahl. 



R p und R s dasselbe für den reflektierten Strahl. 



c p = =~ und a s = — die Reflexionskoeffizienten. 



■Ep s 



A = 5 P — o s Phasendifferenz. 



cp = Einfallswinkel (cp g , cp p , cp$g, cp). 



a = arc tg — - Einfallsazimut. 



E s 



Umgekehrt wie bei dünnen dielektrischen Zylindern. 



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