68 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



•^ = arc tg ~ Keflexionsazirnut. 

 K s 



B Kompensatorzahl. 



p — - Anzahl der Beobachtungen B für dasselbe a und cp. 



u scheinbarer Fehler = Abweichung vom arithin. Mittel. 



m = |/rJ^_i mittlerer Fehler einer Beobachtung. 

 r p— 1 



M = 1/ S (° 2) „ „ des Resultats. 



? P (P— 1) 

 g = u ma x. größte Abweichung vom arithm, Mittel. 

 X — Wellenlänge, 

 n Brechungsverhältnis. 



I. Einleitung. 

 § 1. Die Veränderungen, welche linear polarisiertes Licht durch die 

 Reflexion an einer Grenzfläche zwischen zwei isotropen durchsichtigen 

 Medien erleidet, hat zuerst Fresnei 1 ) theoretisch berechnet. Er zerlegt 

 den Amplituden-Vektor des einfallenden und des reflektierten Strahls (E undR) 

 in zwei Haupt-Komponenten parallel und senkrecht zur Einfallsebene (E p 

 und E s , bezw. R p und R s ) und ermittelt für jede von beiden das Verhältnis 

 zwischen reflektierter und einfallender Amplitude (die sogen. Fresnelschen 



Reflexionskoeffizienten a p = ~ und a s = — M . 



E p E s / 



Ferner findet er, daß im Gebiet der Totalreflexion eine Phasen- 

 differenz A = S p — 5 S zwischen den beiden Haupt-Komponenten des 

 reflektierten Strahls auftritt. A, a p und a s sind Funktionen des Einfalls- 

 winkels cp und des Brechungsverhältnisses n. 



Im folgenden soll uns vor allem die Phasendifferenz A und die dadurch 

 hervorgerufene Elliptizität der Lichtschwingung beschäftigen. 



Der reflektierte Strahl ist nach Fresnei bei der gewöhnlichen Reflexion 

 an durchsichtigen isotropen Medien stets linear, im Gebiet der Total- 

 reflexion dagegen durchweg elliptisch polarisiert. Für die Reflexion an 

 absorbierenden isotropen Medien (Metallen) ergibt sich theoretisch für 

 jeden Einfallswinkel eine Phasendifferenz und zwar wächst dieselbe hier 

 stetig von null bei senkrechter bis -j- tz bei streifender Inzidenz. 



Die Messungen mit Kompensator und Analysator haben im Gebiet der 

 Totalreflexion die Fresnelschen Formeln gut bestätigt, dagegen zeigte sich, 

 daß das Licht bei gewöhnlicher Reflexion an durchsichtigen Medien nicht 

 durchweg linear polarisiert ist. Die auftretende Elliptizität macht sieb, 

 besonders am Brewsterschen Winkel epsg = arc. tg. n bemerkbar, bei dem 



i) Fresnei, ann. de chim. et de phys. (2), 17 1821, p. 190 und 312. 

 2 ) Tabellen für diese Reflexionskoeffizienten finden sich bei H. Schulz, 

 Dissertation Breslau, 1908. 



