IL Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 69 



nach Fresnel A p r = sein soll. Das Auftreten einer Phasendifferenz in der 

 Umgebung von cpsg hat zuerst Jamin 1 ) experimentell nachgewiesen. 



Zur Erklärung dieser Elliptizität sind die an der reflektierenden Grenz- 

 fläche auftretenden Oberflächenschichten zu berücksichtigen, auf die schon 

 Seebeck 2 ) 1830 hingewiesen hat. Eine eingehende Theorie dieser durch 

 Oberflächenschichten hervorgerufenen Phasendifferenzen ist von Drude 3 ) 

 gegeben und experimentell geprüft worden. Drude fand ferner das an 

 frischen Spaltflächen eines Kristalles reflektierte Licht nahezu linear pola- 

 risiert, woraus jedoch nicht auf völliges Fehlen einer Oberflächenschicht 

 geschlossen werden kann. Ähnliche Resultate erhielt Rayleigh 4 ) an möglichst 

 gereinigten Wasser- und polierten Glasflächen. Eine andere von L. Lorenz 5 ) 

 herrührende Theorie hat R. Kynast 6 ) weiterzuführen gesucht und mit der 

 Beobachtung verglichen. Gleichzeitig fand letzterer bei amorphem Si 2 

 und hochbrechendem Glas einen auffallend anomalen Verlauf der Phasen- 

 differenz im Gebiet der Totalreflexion. Es liegt jedoch die Vermutung 

 nahe, daß diese Anomalie durch Spannungszustände des untersuchten 

 Materials hervorgerufen wurde, weshalb eine Weiterfuhrung der Kynastschen 

 Versuche durch die vorliegende Arbeit erwünscht war. 



Bei der gewöhnlichen Reflexion hat ferner, falls das optisch dichtere 

 Medium reflektiert, A je nach dem Brechungsverhältnis der beiden Medien 

 ein verschiedenes Vorzeichen und zwar tritt negative Elliptizität (d. h. nach 

 Jamin: A = o p — o ä ist negativ) für Werte von n unterhalb 1,46 7 ) ein, 

 während höherem Brechungsverhältnis positive Werte 5 p — o s entsprechen. 

 Findet dagegen die Reflexion am dünneren Medium statt, so ist A stets 

 negativ, wie Quincke 8 ) nachgewiesen hat. Metallreflexion zeigt positive 

 Elliptizität. 



Die drei Einfallswinkel, 



1. der Brewst ersehe Winkel epsg = arc tg n, 



2. der Polarisationswinkel cp p , bei welchem R p und W = arc tg -^J 

 ein minimum sind, 



— \ tc • 



3. der Haupteinfallswinkel cp, für den A = - ist, 



fallen gemäß der Drude'schen Theorie zusammen •, in Wirklichkeit unter- 

 scheidet sich cp© von dem gemeinsamen Wert für 9 und cp p meist um 

 kleine Beträfe. 



i) Jamin, ann. de chim. et de phys. (3) 29, 1850 p. 263. — Pogg. Ann. Er- 

 gänzungsband 3, 1853 p. 232 u. 269. 



2) Seebeck, A., Pogg. Ann. 20, 1830 p. 27. 



3) Drude, Wied. Ann. 36, 1889 p. 865 u. p. 532; 43, 1891 p. 126. 



4) Lord Rayleigh Phil. Mag. 33, 1892 p. 1. 16, 1908 p. 444. 



5) L. Lorenz, Pogg. Ann. 111, 1860 p. 460, 114, 1861 p. 238. 



6) R. Kynast, Drude Ann. 2 \ 1907 p. 726. 



7) Zuletzt bestätigt in: H. Schulz, Drude Ann. 26, 1908 p. 139. 



8) Quincke, Ann. d. Phys., 1866 u. ff. 



