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II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 87 



2. Wachsendem Druck in Richtung der brechenden Kante entspricht 



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 ein Sinken der Phasendifferenz an der Stelle | A max . ] von 



Null hin. 



3. Art und Verlauf der ganzen Kurve bleibt ungefähr erhalten, ins 

 besondere die Unstetigkeitsstellen am Grenzwinkel cp g und Polari- 

 sationswinkel cp p (bei dem ^ ein Minimum ist). Die Kurven werden 

 also annähernd parallel verschoben. Durch den Druck wird die 

 Größe von y g und cp p kaum geändert. Ferner bleibt der charakte- 

 ristische Typus der Phasendifferenzkurve um so mehr gewahrt, je 

 gleichmäßiger der Druck in einer Richtung verteilt ist. 



4. Druck senkrecht zur brechenden Kante (in der Einfallsebene) gibt 

 Phasendifferenzänderungen nach der anderen Seite, also ein An- 

 wachsen von | A [. 



5. Direkte Trennung in 2 Strahlen bei den letztgenannten Versuchen 

 war nur bei sehr hohem Druck zu erkennen. 



6. Nach Aufhören des Drucks ergaben sich sogleich wieder die nor- 

 malen A- Werte. 



Wie zu erwarten ist, bewirkt ein Druck in Richtung der brechenden 

 Kante eine stärkere Änderung der Phasen differenz, da hier der Lichtstrahl 

 stets senkrecht zur optischen Achse des gepreßten Glases verläuft, welches 

 nun wie ein Kristall wirkt, während er bei der anderen Druckrichtung 

 einen spitzen Winkel mit der optischen Achse bildet. 



Da der Druck die A- Kurve nahezu parallel verschiebt, scheint die im Glas 

 durchlaufene Schichtdicke Wenig für die Erscheinung in Betracht zu kommen. 

 Nahe am Grenzwinkel cp g ist die durchlaufene Strecke am kleinsten 1 ), um für 

 streifende Inzidenz ihr Maximum zu erreichen. Wenn sie also zur Wirkung 

 kommt, müßte der Einfluß des Drucks im Gebiet der Totalreflexion mit 

 wachsendem Einfallswinkel zunehmen. Das ist jedoch nach den Messungen 

 nur in ganz geringem Maße der Fall. Man würde wohl höheren Druck 

 und verschiedene Prismengrößen anwenden müssen, um zu entscheiden, 

 wie der im Prisma durchlaufene Weg auf die Phasendifferenzänderung 

 durch Druck einwirkt und welchen Einfluß darauf die durch Druck etwa 

 erzeugte Modifikation der reflektierenden Fläche hat. 



§ 10. An amorphem Siliciumdioxyd. 



Dieselbe Methode wurde auf das Prisma 1 angewandt. In der 

 folgenden Tabelle ist wieder der Einfallswinkel cp und die Kompensator- 

 zahl B angegeben und außerdem noch das Reflexionsazimut )(. 



Die Reihen I und II entsprechen einseitigem Druck parallel zur 

 brechenden Kante. la und IIa sind Messungen ohne Druck, sogleich 

 nach der Beseitigung des bei I bezw. II wirkenden Drucks angestellt. 



!) Vgl. die Prismen-Skizze § 4. 



