II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 1 1 7 



meinen kleiner ist als an der roten. Ebenso hängt die Änderung der 

 Breite mit dem Druck mit der früher beobachteten Änderung der Absorp- 

 tion mit dem Druck zusammen. 



Jedenfalls war also auch die Breite der bei den Absorptionsversuchen 

 untersuchten Linien eine verschiedene, wenn verschieden lange Wasser- 

 ßtoffschichten leuchteten. Diese verschiedene Breite konnte sich aber bei 

 den Absorptionsversuchen selbst nicht bemerkbar machen, da erstens bei 

 den spektralphotometrischen Messungen nur eine geringe Dispersion ver- 

 wendet werden konnte, und da zweitens nicht so extreme P'älle wie bei 

 diesen Breitemessungen untersucht wurden. 



Während also die Messung der Absorption auf dem beschriebenen 

 Wege keine exakte Prüfung des Lambertschen Gesetzes erlaubt, kann, wie 

 die folgenden Berechnungen zeigen sollen, der auf diese einfache Weise 

 gefundene (mittlere) Abs. koeff. k dazu dienen, wenigstens die Größen- 

 ordnung einer elektronentheoretisch äußerst wichtigen Konstanten zu be- 

 rechnen, aus der man die „Anzahl der absorbierenden Elektronen 

 pro Volumeneinheit" zu entnehmen pflegt, — und ein Vergleich dieses 

 Wertes mit dem aus Dispersionsmessungen erhaltenen läßt die Brauch- 

 barkeit der Methode erkennen, selbst wenn die untersuchten Schichtdicken 

 nicht so klein sind wie die Theorie verlangt (cf. p. 13). Gleichzeitig 

 liefern die folgenden Berechnungen eine, wie mir scheint, neue Beziehung 

 zwischen der Linienbreite einer Emissionslinie und der soge- 

 nannten Dämpfungskonstante. Eine exakte Messung der letzteren 

 kann aber, wie sich zeigen wird, nur mit Hilfe der Michelsonscheu 

 ,, Halb weite'' einer Linie erfolgen, und die Beobachtung der Abhängig- 

 keit dieser Halbweite von der Schichtdicke wird zugleich eine exakte 

 Prüfung des Lambertschen Gesetzes ergeben. 



Ausgehend von der Dispersionstheorie will ich mich, um mich mög- 

 lichst kurz fassen zu können, in den Gedankengängen (zugleich in den 

 Bezeichnungen) an W. Voigts kürzlich erschienenes Buch über Elektro- und 

 Magnetooptik (Leipzig 1908) anschließen, zumal dort die für uns wichtigen 

 Spezialfälle behandelt sind. 



Wir wollen die Ursache der Absorption und Dispersion des einen 

 Körper durchdringenden Lichtes in dem Mitschwingen der Elektronen 

 sehen, die durch eine quasielastische Kraft an die Ruhelage gebunden 

 sind und unter der Wirkung einer dämpfenden Kraft stehen. Die in der 

 Lichtwelle schwingende elektrische Kraft X, Y, Z soll auf das mit der 

 Ladung e versehene Elektron die Kraft eX, eY, eZ ausüben, so daß wir 

 für das Elektron die Bewegungsgleichungen l ) 



r mx" -f- hx' -)- fx = eX 



1. j my" -j- hy' -f fy = eY 



( mz" -f- hz' -\- fz = eZ 



1) P. Drude, Optik p. 366, W. Voigt 1. c. p. 104. 



