120 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



durchgelassenen Lichtes. Mithin ist die linke Seite der Gleichung 7. 

 gleich dem Wert der experimentell bestimmbaren Durchlässigkeit 



n — kl 



D = e 



und indem wir von der experimentell gefundenen geringen Abweichung 

 (cf. p. 5) absehen, erhalten wir 



+ V- 1 



— kl 1 /» — 4ix ny. — 



e = r Je *o d| i 



- * nx- ? V ' 



2n v (4|x 2 +v' 2 ). 



Eine direkte Integration dieser Gleichung ist mir nicht gelungen. 

 Entwickeln wir aber beide Seiten dieser Gleichung nach Potenzen von 1 

 und integrieren rechts gliedweise, so wird 



1 — lk + y {2 k2 



i r ™ 



= 1 -rJ **** + 



— V- 

 Für kleine Werte von 1 können wir unsere Betrachtungen auf die 

 Glieder, die die 1. Potenz enthalten, beschränken 1 ), und erhalten durch 

 Gleichsetzung der Koeffizienten: 



+ £ + i* 



2 ji k = — / ny. da= i-^- / ** x _ 



W ^ 2n v v'X o y 1+(|) 2 



— I A 



+ ü 



2u.| _ p ^ ^ 2,1 



cn, 



V I v ZU P 



7 - arctg -4 = — !— arctg 



n n cv 2 & v cn„ 5 



o 



Praktisch ist nun noch für Gase n = 1 zu setzen, so daß wir 

 8- k.2jl=i arctg ß) 



erhalten. 



ktir arctg — können wir einen von dem untersuchten Körper unab- 

 hängigen, universellen Wert angeben, indem wir einer Betrachtung 



*) Wenn wir die Gültigkeit dieser Gleichung für alle Werte von 1 verlangten 

 und den Schluß zögen, daß die Koeffizienten gleich hoher Potenzen von 1 glied- 

 weise einander gleich seien, so müßten wir voraussetzen, daß 2p, unabhängig von 1 

 ist — in der Tat zeigt die Durchrechnung, daß wenn die Koeffizienten der 1. Potenz 

 von 1 einander gleich sind, die der 2. Potenz es bereits keineswegs sind — und 

 so zeigt sich auch hier, daß. eine Prüfung des Lambertschen Gesetzes auf Grund 

 der so gemessenen Abs. koeff. unmöglich ist. 



