122 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



wobei |x nach Definition den Abstand von der Schwingungszahl v des 

 ungedämpften Wellenzuges bedeutet. Da diese Intensitätsverteilung nur 

 von x und von v abhängt, liefert die Zusammensetzung der verschiedenen 

 Wellenzüge (die alle gleiche Schwingungszahl, im Mittel auch gleiches x r 

 aber z. B. verschiedene Amplitude haben) dieselbe Intensitätsverteilung. 

 Sie ist in Figur I. graphisch dargestellt. Für jx = 0, d. h. am 

 Punkte v hat J den Maximalwert 



x 2 



Die Hälfte dieses Wertes erreiche J am Punkte ix = ix, . Dann ist 



(^r) 



[X = [X 



sm ~- ,_ 



_ i 2 L - 1A 



8' 



M-i ö Pi* '2 



woraus 



IL &1 = 1,391 



dt 



folgt, (cf. Schönrock, 1. c). 

 u-j ist die in Schwingungszahlen gemessene Halbweite der Spektrallinie. 

 Zur Berechnung der Breite der Linie, wie sie im Spektrometer erscheint, 

 machen wir die Annahme (cf. Michelson u. Schönrock), daß die Intensität 

 am Rande der Linie {^) auf 1 / 20 gesunken ist, d. h. 



^ = 2,538. 

 Mithin wird die ganze „Linienbreite" 

 12. 2jl = 5,07 • — 



Wie nun die hier vorkommende Größe t mit unserm Wert v' der 

 Dämpfungskonstante zusammenhängt, geht aus einerArbeitvonH.A.Lorentz 1 ) 

 (über die Emissions- und Absorptionslinien von Gasen) hervor. Lorentz 

 bespricht hier ausführlich den Mechanismus, der die Absorption verur- 

 sachen soll; er lehnt es ab, die wirkliche Existenz eines Widerstandes, 

 der der Geschwindigkeit proportional ist, anzunehmen, — - so wie e& 

 allgemein, phänomenologisch, in Gleichung 1. geschehen ist. Die Kraft, 

 die auf ein bewegtes Electron nach der üblichen Theorie wirkt, könnte 

 man zwar als Widerstand auffassen, doch ist sie dem 3. Differential- 

 quotienten von x, y, z nach der Zeit proportional; außerdem, wie Lorentz 

 berechnet und wie wir aus Versuchsresultaten ableiten werden (cf. p. 20) 



i) H.A. Lorentz, Amst. Proc. 25. I. 1906. 



