II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 123 



viel zu klein, als daß sie, wenigstens im untersuchten Fall des leuchtenden 

 Wasserstoffs, die Absorption erklären könnte. Im Gegensatz hierzu geht 

 Lorentz ähnlich wie Michelson in der eben berührten Theorie, aber ohne 

 sie zu erwähnen, von den Zusammenstößen aus, die die Electronen bez. 

 die Moleküle erleiden, an denen sie haften, und bespricht, wie hierdurch 

 die regelmäßigen Schwingungen des eindringenden Lichtes in ungeordnete 

 Bewegung verwandelt werden, die man als Wärme autfassen kann: bis zu 

 einem Zusammenstoß nämlich wird die Amplitude des zum Mitschwingen 

 erregten Electrons kontinuierlich wachsen, besonders bei Coincidenz der 

 Frequenz des einfallenden Lichtes mit der Frequenz der Eigenschwingung 

 des Electrons. Durch den Zusammenstoß aber wird die regelmäßige 

 Schwingung des Electrons in • eine Bewegung ganz anderer Form ver- 

 wandelt, und die Schwingungsamplitude wird ebenso wie durch einen 

 der Geschwindigkeit proportionalen Widerstand verhindert über eine 

 gewisse Grenze hinauszuwachsen. Auf Grund einer Wahrscheinlichkeits- 

 betrachtung erhält dann Lorentz das folgende Resultat: Die erzwungene 

 Schwingung eines ungedämpft schwingenden Electrons, das also der 

 Gleichung 



m x" -j- f x = a e iv ' 

 genügt, das aber jedesmal nach einer Zeit x in seiner Schwingung gestört 

 wird, wird identisch mit der erzwungenen Schwingung eines gedämpft 

 schwingenden Electrons, das der Gleichung 



m x" -j- h x' -j- f x = a e ' v { 



genügt, falls man den Quotienten — , der die Dämpfung charakterisiert, 



m 



•2 

 durch — ersetzt, d. h. in unserer bisherigen Bezeichnungsweise 



x 



2 

 13. v' = — 



x 



setzt. Wenden wir dies Ergebnis auf das Resultat der obigen Berech- 

 nung an, so wird die Halbweite 

 14a. jx t = 1.39 v' 



und die ganze Linienbreite 

 14b. 2 ji = 5 v. 



Auffallend und in Widerspruch zu den obigen Versuchsresultaten 

 der Abhängigkeit der ,, Linienbreite" von der Schichtdicke 1 scheint es zu 

 sein, daß in unseren jetzigen Betrachtungen diese Größe 1 gar nicht 

 vorkommt. Dies rührt daher, daß wir mit Michelson die von einem 

 einzigen schwingungsfähigen Gebilde allein ausgestrahlte Intensität berück- 

 sichtigt haben, deren Energieverteilung nur dann für eine endliche Schicht 

 eines leuchtenden Gases ihre Gültigkeit behält, wenn deren einzelne Teile 

 sich einfach superponieren, d. h. wenn keine Absorption stattfindet, wie 



