124 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



es bei den von Michelson untersuchten Gasen praktisch der Fall war. 

 Wird aber von einer in die Schicht 1 eindringenden Intensität J nur 

 J .= J e _kl durchgelassen, so ist, wie sich leicht zeigen läßt, die von 

 einer leuchtenden Schicht der Länge 1 emittierte Intensität 



1— e- kl 

 15. J, = J 



k 



wobei J, die Intensität der ersten „unendlich dünnen" Schicht, die von 

 Michelson bestimmte Funktion ist. k aber nun auch von jx abhängt in der 

 oben abgeleiteten Weise 1 ) (p. 12). Durch Einsetzen der Werte von J 

 und k in die Gleichung 15. ist dann streng die Halbweite und die Linien- 

 breite abzuleiten. Und die Beobachtung der Abhängigkeit der Halb- 

 weite von der Schichtdicke liefert so die Möglichkeit einer exakten 

 Prüfung des Lambertschen Gesetzes. 



Hier genügt es zu bedenken, daß mit Berücksichtigung des Ein- 

 flusses der Schichtdicke jedenfalls 

 16. 2 p. > 5 v' 



wird. Wenn wir nämlich, und dies war ja unser Ausgangspunkt, die 

 Gleichung 8 (p. 13) betrachten und bedenken, daß arctg x nur zwischen 

 1,39 und 1,58 variiert, wenn x zwischen 5 und oo schwankt, so sehen 

 wir, daß uns die Gleichung 16. für k den bis auf wenige Prozent 

 sicheren Wert 



n. k = £* £. 



2 p, c 



liefert. Da k hierbei nach Definition, ausgedrückt durch das Absorptions- 

 vermögen % einer Schicht 1 



k = r ln ih 



ist, liefert Gleichung 17. die Möglichkeit der Berechnung des Wertes 

 von p, also von 9^, allein durch Messung der ,, Linienbreite" und des 

 Absorptionsvermögens in einer genügend kleinen Schicht. 



Die hier für den Verlauf der Emissionslinie gefundene Beziehung 

 zur Konstante v' fordert zu einem Vergleich mit den Gesetzen für den 

 Verlauf der Absorption auf, zumal bisweilen 2 ) eine der Gleichung 14b. 

 analoge zur Berechnung von v' aus Breitemessungen der Absorptionslinie 

 (in Natrium- und anderen Salzflammen) benutzt wird. 



!) Außerdem ließe sich vielleicht gegen die vorgeführte Berechnung der 

 „Linienbreite" einwenden, daß es auch auf den absoluten Wert der Intensität, 

 nicht nur auf das Verhältnis zur Maximalintensität ankommt, ob an der betreffen- 

 den Stelle die Linie noch wahrnehmbar ist oder nicht. Dann würde sich auch 

 ohne Absorption die Linienbreite als Funktion von 1 ergeben, nämlich als Funktion 

 der Zahl der räumlich hintereinnander liegenden strahlenden Electronen. 



2) J. J. Hallo, Diss. Amsterdam 1902, Arch. Neerl. (2) 10, 148, 1905; L. Geiger, 

 Ann. d. Phys. (4) 23, 758, 1907; 24, 5917, 1907 Dissert. Göttingen 1907. 



