IL Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 127 



v n 4[i 

 erhalten, oder da n = 1 zu setzen 



p = (n — n).4j;.v = 6,3-10^ 

 wenn wir die obigen Werte für n — n (7,5- 10 ~ 7 ), 4jl (6 A entspricht in 



2 TC c 



Schwingungszahlen 2,9 • 1 12 ) und v = -r — = 2,9- 10 15 für Hk ein- 



A o 

 setzen. Für v' würde aus der Breitem essung folgen 



v' Z ^ < 0,3- 10 12 . 

 5 



Durch Messungen an verschiedenen Stellen der abgebogenen Inter- 

 ferenzstreifen und strengere Benutzung der Gleichung für n — n fanden 

 wir (1. c.) 



p = 9,9- 10 21 

 v' = 1,1.10" 

 Gleichzeitig haben wir ähnlich, wie es hier p. 5 beschrieben ist, 

 die Absorption in einer 11,6 cm langen Schicht unter denselben Bedin- 

 gungen des leuchtenden Wasserstoffs wie bei der Dispersion bestimmt und 



k = 0,13 

 erhalten, woraus mit Benutzung der Gleichung 17 



p = h^. = 3,9. 10 21 

 v 1,45 ' 



folgt, also der Größenordnung nach in Übereinstimmung mit dem aus der 

 Dispersion erhaltenen Wert. Aus den Zahlen für p und v' ergibt sich 

 ferner zweifellos, daß die zur Vereinfachung der Theorie gemachte An- 

 nahme (cf. p. 11) 



berechtigt ist, denn es ist 



p 8.10 



-, klein gegen n 2 



2,8. I0- 6 



v v 2,9 . 10 15 . 10 12 



in der Tat klein gegen n 2 = 1. 



Ferner ergibt ein Vergleich des gefundenen Wertes für v' (10 12 ) 

 mit der aus dem Widerstand des bewegten Electrons resultierenden 

 Dämpfung (cf. p. 15 und H. A. Lorentz 1. c.) 



4u--^ = 5.10?, 

 m 6u c d 



daß diese „Strahlungsdämpfung" nicht entfernt die beobachtete Dämpfung 

 zu erklären imstande ist. Andererseits würde ein Wert v' = 10 12 einer 

 „freien Schwingungszeit' - 



T = - 2 7 = 2.10- 12 

 v 



