II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 131 



Benutzen wir dieselben Bezeichnungen wie in den obigen Berechungen, 

 setzen 



_ t? e _ „ 



2 m c ~ ^° 



und bezeichnen die Länge der absorbierenden Schicht mit 1, so ist die 

 Drehung 



t* — t^o ^ + t^o 



lp 

 X 2 c n 



4(^ - M 2 + *" 4 01+^+V« 



Wir müssen nun bedenken, daß die Drehung in unserem Fall nur außer- 

 halb der Ränder der Emissionslinie beobachtbar ist. Wir haben oben 

 die Gründe besprochen, die uns dazu führen, zwischen der Breite 2jj[ der 

 Emissionslinie und der Größe v' die Gleichung aufzustellen 



2^ 7 5v', 

 so daß, zumal wenn lange Schichten zur Untersuchung kommen (vgl. Kap. I.), 

 zweifellos für alle Punkte, an denen die Drehung beobachtet werden kann, 



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 {jl 7 -x- v gesetzt werden muß. Die Verwendung Geißlerscher Röhren 1 ) ver- 



anlaßte mich ferner keinen Elektromagneten, sondern eine stromdurch- 

 flossene Spule zur Erzeugung des Magnetfeldes zu verwenden. Die er- 

 reichte Feldstärke (s. u.) betrug dabei im Maximum 6000 Gauß, so daß, 

 falls 



— (in electrostat. C. G. S. Einh.) = 3- 10 1( M,75- 10 7 

 m 



gesetzt wird 



'S 9, . 1 1 7 



^=^yB 6 - ios = 5 - 2 - 1010 



wird. Einer Linienbreite von 2 — 3 Ä entspricht in Frequenzen gemessen 

 ein Wert 



2jl = 9 bis 14- 10 11 , falls 

 (X )H«= 6,56 -10- 5 cm 

 gesetzt wird. Bei derartigen Bedingungen ist natürlich eine Zeemannsche 

 Zerlegung nicht zu beobachten, so daß statt der obigen Gleichung für ^ 

 für eine Beobachtung an H a die von Voigt für das Außenbereich des 

 Zeemannschen Duplets abgeleitete Gleichung 



x = iil L ,(, + h'-V ,, + „,, ) 



^ 4 cn [jl 2 \l* 



zu benutzen ist, die durch Entwicklung nach fallenden Potenzen von \l aus 

 jener Gleichung hervorgegangen ist. Ferner folgt aus den Berechnungen 



!) und die Abhängigkeit der Drehung von dem Produkt Feldstärke X Rohr- 

 länge. 



9* 



