II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 



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I: 0,0025 Mikrofarad 

 II: 0,00075 „ 

 III: 0,0022 „ 



IV: 0,0021 „ 



Von den Dimensionen der Flaschen III, IV standen mir 15 Stück zur 

 Verfügung, d. h. bei Parallelschaltung aller bis 0,04 Mikrofarad. Je mehr 

 Flaschen eingeschaltet waren, um so intensiver war natürlich die Ent- 

 ladung. Aber in der Haltbarkeit der Glaskapillaren war einer zu großen 

 Steigerung der Entladungsdichte eine Grenze gesetzt. So habe ich die 

 meisten Versuche bei Parallelschaltung der Flaschen III und IV ausgeführt. 



Zur Verringerung der Linienbreite schaltete ich x ) in Serie zu den 

 Röhren Selbstinduktionsspulen, die aus 0,3 mm Kupferdraht, auf Porzellan- 

 rollen gewickelt, bestanden. Die Größe der Selbstinduktion bestimmte ich 

 in der Wheatstoneschen Doppelbrücke durch Vergleich mit einer eisen- 

 freien Normalspule von 10 6 [cm]. Gleichzeitig konnten die Werte der 

 Selbstinduktionskoeffizienten aus den Dimensionen berechnet werden. 

 Ich fand 





berechnet 



beobachtet 



I 



24,5 • 10 4 [cm] 



25,5 • 10 4 [cm] 



II 



24,5 ■ 10 4 „ 



25,5 • 10 4 „ 



III 



24,0 • 10 4 „ 



24,5 • 10 4 „ 



IV 



24,2 • 10 4 „ 



25,0 • 10 4 „ 



V 



18,0 • 10 4 „ 



18,5 • 10 4 „ 



Die absoluten Werte dieser Koeffizienten sowohl wie die der Kapa- 

 zitäten der Leydener Flaschen sind bekanntlich 2 ) bei raschen Schwingungen, 

 wie sie bei den Versuchen statthatten, etwas anders als sie sich nach 

 diesen „statischen" Methoden bestimmen. Doch kommt es für die Schlüsse, 

 die wir aus den Versuchen ziehen werden, nur auf die relativen Werte 

 der verschiedenen Spulen und Flaschen an. 



i) cf. G. Hemsalech, J. de phys. (3) 8, 652, 1899 und H. Kayser, Spektro- 

 skopie II P- 171, 1902. 



2 ) Zenneck, Elektromagnetische Schwingungen und drahtlose Telegraphie, 

 p. 422, 1905. 



