II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 141 



hervorrufen; in der Linie selbst entstand keine Streifung, da ja ein 

 longitudinales Magnetfeld zirkuläre Polarisation bewirkt 1 ). 



Die Messungen habe ich im Prinzip nach der auf Seite 23 

 beschriebenen Methode ausgeführt. Die geringe Helligkeit erlaubte 

 freilich nicht die dort angegebene große Genauigkeit. Vielmehr 

 zeigte sich, daß bei Verwendung der Kapillaren als Lichtquelle eine 

 Drehung des Polarisators um fast 2 Grad nötig war, um die verschwun- 

 denen Interferenzstreifen wieder sichtbar zu machen. Da aber das Ver- 

 schwinden bezw. Wiederauftreten der Interferenzstreifen sehr scharf zu 

 beobachten war, d. h. eine Drehung um 15' die sichtbaren Streifen voll- 

 ständig verschwinden ließ bezw. umgekehrt, verfuhr ich derart, daß ich 

 von dieser kritischen Stellung aus um einen Winkel y (<2°) in dem 

 Sinne drehte, daß die Streifen noch nicht wieder erschieneu und dai-auf 

 das Magnetfeld erregte; dann traten an beiden Rändern von Ha deutliche 

 Interferenzlinien auf, die aber wie oben beschrieben, symmetrisch in 

 kurzem Abstände von den Rändern aufhörten. Auf die Wellenlänge, an 

 der die Interferenzlinien gerade noch sichtbar waren, wurde der Faden des 

 Okulars eingestellt und ihr entsprach offenbar eine Drehung um y^°. Der 

 Sinn der Drehung ergab sich wie an den Natriumlinien positiv 

 (im „Außenbereich", d. h. außerhalb des Zeemanschen Duplets), d. h. 

 im Sinne des positiven magnetisierenden Stromes, wie es bei negativen 

 Elektronen zu erwarten ist. Ich bin auch umgekehrt verfahren, d. h. ich 

 habe als Nullpunkt den um etwa 2 Grad vom ersten Nullpunkt entfernten 

 gewählt, an dem die Streifen wieder erschienen, und nun wieder um einen 

 Winkel y gedreht (in demselben Sinne wie oben, der zu erwartenden 

 magnetischen Drehung entgegen); dann erschienen im ganzen Gesichtsfeld 

 deutliche Streifen; Erregen des Magnetfeldes ließ sie in unmittelbarer 

 Nähe der roten Wasserstofflinie verschwinden, und für die Wellenlänge 

 der Stelle, an der sie gerade noch nicht sichtbar waren, betrug die 

 Drehung dann yj*. Beide Methoden lieferten innerhalb der Beobachtungs- 

 fehler dasselbe Resultat. 



Die folgende Tabelle III gibt die erhaltenen quantitativen Resultate. 

 Die Kolumnen enthalten der Reihe nach: die -Größe L der eingeschalteten 

 Selbstinduktion, den Druck p (in mm Quecksilber) im Absorptionsrohr, 

 die Breite 2jl der Emissionslinie in Bogensekunden (1"= 0,08 A ent- 

 spricht 0,038« 10 12 in Schwingungszahlen), die Drehung y in Bogen- 

 minuten, die zu y gehörige Okularem Stellung jjl gemessen in Bogen- 

 sekundenabstand vom Schwerpunkt der Emissionslinie, und zwar unter- 

 einander den nach Rot und nach Violett zu liegenden Wert und daneben 

 das Mittel, ferner y jjl 2 in den gemessenen Einheiten. Diese Produkte 



i) vgl. den Nachweis der linearen Polarisation der Natriumlinien im Magnet- 

 feld durch N. Egoroff und Georgiewski, C. R. 124, 748, 949; 125, 16, 1897. 



