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•Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



Alle Formeln, die sich auf Druckkräfte beziehen, ändern sich gerade so, 



als ob die Erdmasse nunmehr, bei belastetem Erdreiche, das spezifische 



2q' 

 Gewicht q (1 -) ) hätte; der totale Druck auf eine mit dem Lote den 



Winkel y bildenden Ebene beträgt somit 



2q' y 2 1 ^ cos zb(2y s) fcos 2 * — cos 2 a ^ sin (2y 



1 ~) ' TT 



B' = q{\ 



s) sin s 



qy 



cos (y -f- «) (cos s zt V cos 2 « — cos- a) 



Wegen des konstanten 

 Gliedes q' im Faktor p' = qy 

 -f- q' setzt sich jede Spannung 

 aus zwei Teilen zusammen — 

 einem, der genau so groß als 

 > bei unbelasteter Erde ist, und 

 einem anderen, konstanten, der 

 den Einfluß der gleichmäßigen 

 Last vom spezifischen Gewichte 

 q' darstellt. Die Spannungs- 

 fläche ist demnach ein Trapez, 

 nämlich die Summe eines Drei- 

 ecks und eines Parallelo- 

 gramms, siehe auch Figur 30 c; 

 der Inhalt dieses Trapezes, d. i 



& = 7j • qv • V (<*> £ , y) + y • ( i' 



\!j (a, s, y) 



führt zu dei- schon ermittelten Form 



R> = ®L(l+%. lf >(a, S ,y). 



*i qy 



Der Einfluß des konstanten Gliedes q' auf die Spannung läßt sich, bei 

 dem Umstände, daß die Richtung der Spannung keine Veränderimg erfähet, 

 leicht auch graphisch ermitteln, Figur 30 c. 



Die Erddruckveränderungskurve für" belastete Erde ergibt sich durch 

 Aneinander schieben (Addieren) einer Dreiecksfläche — Linie der Querkräfte 

 für den gleichmäßig belasteten, unten eingespannten Stab — und einer Parabel- 

 fläche — Linie der Querkräfte für die unbelastete Erdmasse, siehe Figur 30 d. 



Die Angriffspunkte der Druckkräfte, die die aufeinanderfolgenden Lagen 

 einer um den Fußpunkt sich drehenden Ebene -treffen, und die bei unbelastetem 



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 Erdreiche in einer Parallelen zur Oberfläche in der Tiefe — y unter dieser 



letzteren liegen, bilden auch bei belastetem Erdreiche eine Parallele zur Ober- 

 fläche, die aber höher, in der Tiefe 



