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Für die Luft dagegen ist Q #= 0, da ja infolge der Druckschwankungen 

 eine Volumenänderungsarbeit geleistet wird. Gleichung (1) kann also ge- 

 schrieben werden für das Metall: 



und für Luft: 



du 2 

 ~dt 





A h 2 -\-iv Ue 



ivt 



£1 c. 



(2) 



(3) 



wenn der Temperaturverlauf in Luft als von der Form 17«^ angenommen 

 wird. Hierin bedeutet U die räumlich veränderliche T. A. der Luft. Es 

 läßt sich aber zeigen, daß zur Vereinfachung der Integration in (3) ein 

 konstanter Wert von U und zwar die T. A. am Orte des W. Th. eingesetzt 

 werden kann. Die Gleichungen (2) und (3) sind nun für den Fall der 

 Zylindersymmetrie zu integrieren und die Konstanten der Lösungen durch 

 folgende Grenzbedingungen zu bestimmen: 

 Für die Grenzfläche Metall-Gas (r = B) 





(4) 



V 





















1.0 





















0.9 









































0.8 











































O.J 











































0.6 



OS 



03 

 0.2 



£1 















































v 





















\ 

























































( 



) 



















verscho 



nR x 



5 10 fS 20 15 3o JS +o iS SO fo 



-6 



Fig. 3. 



