II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 1 1 



Erklingt jetzt irgend ein Ton in genügender Stärke, so kommt die 

 Membran zu starkem Mitschwingen. Die Schwingungsamplituden sind so 

 groß, daß man die entstehenden Klangfiguren mit bloßem Auge bequem 

 beobachten kann. Auf den Unterschied zwischen Transversal- und 

 Longitudinalschwingungen möchte ich hier nicht eingehen. Je nach den 

 Spannungsverhältnissen der Membran, die von vornherein nicht zu über- 

 sehen und für jede Membran verschiedene sind, treten nun für ein und 

 denselben Ton verschiedene Knotenlinien auf. Erhält man zufällig eine 

 sehr gleichförmige Membran, so bilden die Knotenlinien ein System kon- 

 zentrischer Kreise; die Durchmesser sind nur schwach angedeutet. In den 

 meisten Fällen sind sie jedoch auch scharf ausgeprägt, weil es selten 

 gelingt, wirklich gleichförmige Membranen, die symmetrisch zum Mittelpunkt 

 schwingen, zu erhalten. Oft entstehen nun noch kompliziertere Systeme 

 von Knotenlinien. Es brauchen hierzu nur kleine Unregelmäßigkeiten in 

 der Membran zu sein, sich z. B. größere Staubteilchen an einigen Stellen 

 festzusetzen. Im allgemeinen schwingt die Membran dann in mehreren 

 Teilen um die betreffenden Stellen als Mittelpunkte. K. Antolik sagt 

 hierüber: 1 ) „Teilt sich eine Membran bei Transversalschwingungen in 

 mehrere Teile ? so schwingen diese in kreisförmigen Flächen um ihre 

 Schwingungsmittelpunkte. Da aber diese Flächen auch durch andere 

 Komponenten beeinflußt werden, so gestalten sie sich zu Ellipsen, oder 

 auch zu anderen krummlinigen Figuren." An den Glyzerinseifenmembranen 

 erhält man diese verschiedenartigsten Figuren in einer Schärfe, wie sie 

 sich mit anderen, weniger empfindlichen Membranen kaum erreichen läßt. 



Ändert man jetzt für ein und dieselbe Membran, deren Knotenlinien 

 z. B. aus konzentrischen Kreisen und Durchmessern bestehen mögen, die 

 Höhe des erregenden Tones, so ändert sich damit die Zahl der Knoten- 

 linien. Fällt der erregende Ton mit dem tiefsten , .Eigenton" der Seifen- 

 lamelle zusammen, so schwingt diese als Ganzes auf und ab ; die einzige 

 Knotenlinie ist der feste Rand. Dasselbe findet für noch tiefere Töne 

 statt. Liegt der Erregungston aber höher als der tiefste ,, Eigenton" 

 der Membran, so treten neue Knotenlinien hinzu, deren Zahl mit der Höhe 

 des Tones wächst. Man erhält noch scharfe Klangfiguren für Töne von 

 zehn- bis zwanzigtausend Schwingungen pro Sek., die auf der Galtonpfeife 

 hervorgebracht sind. Die Größe der Membran spielt bei diesen hohen Tönen 

 nur eine unwichtige R.olle. Für Glyzerinseifenmembranen gilt also der 

 Vorwurf, den K. Antolik 2 ) gegen die R.esonanzmethode erhebt, daß nämlich 

 die Versuche nur dann gut gelingen, wenn der erregende Ton mit dem 

 Eigenton der Membran gut übereinstimmt, nicht. 



!) K. Antoük: Über Klangfiguren etc. Math. u. naturw. Berichte aus Ungarn 

 8. Bd. 1891, pag. 285—325. 

 2) K. Antolik, 1. c. 



