. . Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Caltur. 



fehler Ton 0,6° hatte. Um den Kompenss. r exakt auszuwerten, wurde er 

 bei der zuletzt erwähnten Polarisatorstellung auf das Azimut 45° gegen 

 die Einfallsebene gestellt. Die Nullage ergab sich zu 56,456: einer Phasen- 

 differenz A = z z — Sj der beiden Hauptkomponenten des in den Kompen- 



X 



sator einfallenden Lichtes- von -j- — entsprach 40.919, einer Differenz von 



X 

 — — entsprach 71,999, Zahlen, deren Richtigkeit bis auf 0,05 °/ der 



Wellenlänge ich glaube verbürgen zu können. Dabei sind o p und S ä die 

 Phasenverzögerungen gegenüber dem einfallenden Strahl der parallel und 

 senkrecht zur Einfallsebene schwingenden Komponente. Im folgenden 

 werden wir stets nur von Phasenverzögerungen reden. Die Differenzen. 

 welche einer halben Wellenlänge entsprechen, sind 15.537 und 15.543: 

 es zeigt sich also eine Übereinstimmung in den beiden Werten, die weit 

 besser ist als bei dem von Drude 1 ) benützten Kompensator, der dieselbe 

 Konstruktion wie der meinige hatte, und die wohl als ein Beweis für die 

 hervorragende Güte des von mir benützten Instrumentes anzusehen ist. 

 Als Ausgangslagen wurden daher die Werte 



40,92 .46 i.00 



angenommen, sodaß die Verzögerung A zwischen den einfallenden Haupt- 

 kenrzneriTe:: ^e^eien is: iure:: 



wenn B die vom Kompensator angezeigte Zahl ist Nach R. Hennig 2 ) übt 

 nun ein nicht völlig genau orientierter Kompensator einen Einfluß auf die 

 zu messende Phasenverschiebung aus, der in der Nähe des Polarisations- 



OL X 



winkeis sehr bedeutend werden kann. Ist nämlich - — die gemessene. - — 



2 - ö i - 



die zu findende Phasendifferenz, ist ferner £ der Orientierungsfehler, d. h. 

 der Winkel, den die Axe einer Quarzplatte im Kompensator gegen die Ein- 

 fallsebene bildet, sind aj und a 3 die parallel und senkrecht zur Einfalls- 

 ebene schwingenden Komponenten des reflektierten Strahls, so gilt nach 



Hennig bei kleinem Orientierungsfehler: 



o 2 a 2 



sin (x — a) = sin 2 t — — ^— sin a : 



und 

 ^— p = sin : :- - 1 [1 — cos 2 - :: . <3| 



wenn p das direkt gemessene Verhältnis der senkrecht und parallel zur 

 Einfällsebene schwingenden Komponente ist. Gibt man dem Polarisator 

 zwei zur Einfallsebene symmetrische Stellungen, so kehrt sich in den 



i) P. Drude Wied. Ann. Bd. 34. p. 493. 188a 

 ^ R. Hennig, Gott. Nachr. Bd. 3. p. 374 1887. 



