34 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



Die negativen Winkel gehören der gewöhnlichen Reflexion an, sodaß 

 also z. B. — 5°34' einen Einfallswinkel von 25°53 bedeutet. 



Aus dieser Tabelle ist zu ersehen, daß die Maxima der Kompensator- 

 zahlen abnehmen mit wachsender Annäherung der beiden Prismen, und 

 daß in sehr großer Nähe der beiden Prismenflächen an der Grenze der 

 Totalreflexion die Phasendifferenz bereits merklich über den Wert — iz 

 hinausgewachsen ist. 



Nachdem so in einem zweiten Teile die rein experimentellen Er- 

 gebnisse dargelegt worden sind, möge jetzt in einem dritten Teile ihre 

 Diskussion und Vergleichung mit der Theorie erfolgen. 



III. Diskussion und Yergleichung der experimentellen 

 Resultate mit der Theorie. 



§ 10. Gewöhnliche Reflexion. 



Die umfassendste Reflexions-Theorie unter Berücksichtigung von Ober- 

 flächenschichten ist, wie p. 4 erwähnt, von Drude gegeben worden. Unter 



Vernachlässigung von Gliedern höherer als der ersten Ordnung in ( r-j, 



wo d Schichtdicke, X Wellenlänge ist, erhält Drude die folgende Formel 1 ) 



für die Phasendifferenz A = § p — 5 ä der Hauptkomponenten im Falle der 



gewöhnlichen Reflexion in Luft: 



. , sin cp tg cp 



tg A = 2s n 2 y V 4 



n- — tg^ cp 



Dabei bedeutet n den Brechungsindex des Mediums 2 gegen das Me- 

 dium 1. In unserem Falle ist das Medium 2 die Prismensubstanz, das 

 Medium 1 die Luft, cp ist der Einfallswinkel; e ist der schon von Cauchy 

 eingeführte Elliptizitätskoeffizient. Derselbe bedeutet das Axen Verhältnis der 

 Ellipse, in welcher der reflektierte Vektor schwingt, wenn der Einfallswinkel 



2 

 der Brewstersche ist, multipliziert mit , r , , == . Der Wert des- 



V 1 -j- n J 



selben ist wesentlich mitbedingt durch die Natur der Oberflächenschicht; 



denn mit dem Brechungsindex n hängt e folgendermaßen zusammen: 



■ - ^*b /« (HO «^ 



x ' 



Die Integration ist über die Oberflächenschicht hinzuerstrecken in 

 Kichtung ihrer Normalen, v bedeutet den Brechungsindex der betreffenden 

 Stelle der Oberflächenschicht gegen Luft, p, den dieser Stelle gegen das 



!) P. Drude, Wied. Ann. Bd. 43. p. 142. 1891. Die in seinem Lehrbuch der 

 Optik gegebene Formel auf p. 273 weicht nur äußerlich von dieser Formel ab, da 

 dort der Elliptizitätskoeffizient e anders definiert ist. 



