40 Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaterl. Cultur. 



reflexion Null sind. Dies ist bei meiner punktierten Kurve in Fig. 3 nicht 

 der Fall. Vielleicht ist diese Nichtübereinstimmung auf die voneinander 

 verschiedenen Brechungsindizes der beiden Prismen zurückzuführen. Hier- 

 über müssen weitere Untersuchungen Aufschluß geben. Da bereits die 

 gestrichelte Phasendifferenzkurve die Störung durch die Nähe des zweiten 

 Prismas anzeigt und hierbei der Abstand der beiden Hypotenusenflächen 

 nahe an 2 [i, lag, so heißt dies, daß die Lichtbewegung mindestens 3 bis 

 4 Wellenlängen in das benachbarte Medium hineinreicht. Dieses Resultat 

 steht in ausgezeichneter Übereinstimmung mit dem Quinckeschen Ergeb- 

 nisse, der als maximales Eindringen bei einem Glase von niedrigerem 

 Brechungsindex als in meinem Falle S 1 /^ Wellenlängen findet. 



Nicht unerwähnt lassen möchte ich, daß die hier untersuchten Re- 

 flexionserscheinungen vielleicht sich ausbauen lassen werden zur Unter- 

 suchung von Änderungen optischer Natur, die sich innerhalb sehr dünner 

 Schichten ereignen. Es würde dies etwa bei der Diffusion von Lösungen 

 oder bei Mischungsvorgängen inbetracht kommen. 



IT. Über die Loreuzsclie Reflexioiistkeorie. 



§ 14. Kritik derselben. 



Der Umstand, daß die Lorenzsche Theorie, wie eingangs bemerkt, 

 eine gewisse Sonderstellung unter den vorhandenen Reflexionstheorien ein- 

 nimmt, sowie daß sie nicht vollständig durchgeführt ist und daher in der 

 Literatur wenig Beachtung gefunden hat, veranlaßte mich, diese Theorie 

 genauer zu untersuchen. 



Die L.'sche Theorie setzt als Fundament die Richtigkeit der Fresnel- 

 schen Formeln bei mathematischer Grenzfläche der Medien voraus auch 

 für den Fall, daß der Brechungswinkel sich vom Einfallswinkel nur um 

 eine unendlich kleine Größe erster Ordnung unterscheidet. Bei dieser 

 ,, infinitesimalen" Anwendung der Fresnelschen Formeln sind nicht mehr 

 Hypothesen erforderlich als bei der „finitesimalen". Diese Formeln werden 

 von L. in folgender Weise angewendet: Seien zwei isotrope durchsichtige 

 Medien I und n längs einer Ebene durch eine sehr dünne, optisch anders- 

 artige Schicht, die Oberflächenschicht, voneinander getrennt; dann denkt 

 sich L. die Oberflächenschicht in unendlich viele Parallelschichten, 

 , Zwischenschichten" seien sie im folgenden genannt, zerlegt, wobei der 

 gegenseitige Brechungsindex je zweier benachbarter Zwischenschichten 

 sich nur um eine unendlich kleine Größe erster Ordnung von Eins unter- 

 scheidet. Der Brechungsindex der Zwischenschichten gegen das Medium I 

 ist dann als eine stetige Funktion des Abstandes der jeweiligen Zwischen- 

 schicht von der das Medium I gegen die Oberflächenschicht abgrenzenden 

 Ebene anzusehen, die kontinuierlich vom Werte Eins übergeht in den 

 Wert, den der Brechungsindex des Mediums II gegen das Medium I hat. 



