Jahresbericht der Schles. Gesellschaft für vaierL Coltor. 



-.-;..; : ie. ~7 t "r:: _ :.: = : und : = : du: u = u; de. reeiie Tri! v:n 



— Ae ftt /(n«). (U) 



Nun definiert L. eine Funktion x( D ) durch folgende Gleichung: 



• /W ~ eofCu^-up)' 



— : d: ; de: nvcerbziisene idsinns isz. Diesen Wer: :d: " .: 5t::: er in 

 Gleichung (10) ein und erhalt damit für y(u) folgende Bid'erentialgleiehung: 



i_Z _ -'•!_- _d_il - : ■■-- _ ii L2-_Zi - - nn 



du 3 " r Gof (u— up)" du " du * da l ' 



dy . dS 



wo y = für u = ua und -= = für u = u§ ist. Dabei wird — als 



du ::.:. 



bekannte Punktion von u vorausgesetzt. Jetzt macht L... um diese allge- 

 neine ?dzz?..z:scde Gleic-hur? zu Terezdzdaczien. die Annzdmee. ia.2 



dx . dS 

 -/= und — 



z.u du 



dy 



seni £.e:n sezen. s:::-.d das zndz i zn ui::ri:::e::e G.ied 2. Uranung in — " 



ds . 



und — weggelassen werden darf. Dann ergibt die Integration von (12): 



Nun argnznenzierz 1. folgen dermal; en: ..Wenn in diesen Ans druck 

 Werte von u eingesetzt wer; en. s: ersieh! man, lafi 4^ tax alle Ein- 



: ? 



fallswinkel eine kleine Größe ist, sobald — klein ist, was also die einzige 



in 



wie e r.e v:n L. i.:rc"n;e:l"n::e e.n:":-. zne 



Toraussetzung 



i s z . ■ ' 



La i 



nn. 



geometrische Hl 



e : . e ; 



---e -■ 



agl: 





du 



d; 

 = ~zz 



dx 



' du 



8ro . , d; 



y s:u a c:-=-x — 



«- : (l*) 



— szn 2 



: :sir. . .:: 



ist für den senkrecht bezw. parallel zur Einfallsebene schwingenden Vektor, 

 indem p der Abstand derjenigen Zwischenschicht von der oberen Grenz- 

 fläche der Oberflächenschicht ist, wo der Brechungswinkel den Wert x hat. 



- ; 



so darf die Annahme, daß — klein ist, folgendermaßen gedeutet werden: 



du 



Man hat die Dicke der Oberflächenschicht als klein gegenüber der Wellen- 



■ -'z'. '-'- sei.en. : -zz d.e ^::z. :.:::- ~:n i zrziS gegen ::e: de: Änderung 



