II. Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 47 



ganz anderen Resultaten führen, müssen als unrichtig bezeichnet werden, 

 da Mascart glaubt, die absolute Phasenverschiebung der einen Komponente 

 gegenüber der absoluten Phasenverschiebung der anderen Komponente 

 bei vom Polarisationswinkel entfernten Einfallswinkeln vernachlässigen zu 

 können. Wird die einfallende Amplitude gleich E s resp. E p gesetzt, so 

 erhalten wir für die in den Hauptazirnuten reflektierten Komponenten 



R s und R p die Beziehungen: 



R a 



sin (a — ß) 

 sin (a -J- ß) cos A s 



r:=e *■<«- ^ 



(17) 



p tg (a + ß) cos A r 



■p 



Formeln, welche den Fresnelschen sehr nahe stehen. Auch Drude erhält 

 ganz analoge Ausdrücke. 



Die L.sche Theorie gibt also die Erscheinungen der gewöhnlichen 

 Reflexion gut wieder trotz der beiden oben erörterten Schwierigkeiten, 

 aufgrund deren das ganze Verfahren als mathematisch unzulässig bezeichnet 

 werden muß. 



§ 15. Ihre Weiter führung. 



Man kann nun versuchen, unter Beibehaltung der L. sehen Grund- 

 gedanken, die erwähnten mathematischen Schwierigkeiten zu umgehen, in- 

 dem man die Oberflächenschicht als ein kristallinisches Medium auffaßt, 

 dadurch entstanden, daß infolge der Molekularkräfte des Glases ein Druck 

 senkrecht zur Oberflächenschicht auf dieselbe ausgeübt wird. Sie wird 

 sich dann ähnlich wie ein einaxiger Kristall verhalten, indem die Dielektri- 

 zitätskonstante, genommen senkrecht zur Oberflächenschicht, abweicht an 

 jeder Stelle von derjenigen Dielektrizitätskonstanten, die parallel der Ober- 

 flächenschicht genommen wird. Wir wollen nun so vorgehen, daß wir 

 zunächst die Reflexionsformel aufstellen, welche an der mathematischen 

 Grenzfläche zwischen zwei derartigen Medien besteht, sodann diese Formel 

 ins Infinitesimale übertragen und nunmehr das L.sche Verfahren ansetzen, 

 dasselbe jedoch in anderer Weise zur Durchführung bringen. 



Wir legen ein rechtwinkliges x-y-z-Koordinatensystem so, daß die 

 z-Axe senkrecht auf der Trennungsebene T der beiden eben beschriebenen 

 Medien I und II steht und nach unten, d. h. in das Medium II zeigt, die 

 x-Achse nach rechts, die y-Achse nach vorn zeigt. Die einfallende Welle 

 komme von links und habe den Einfallswinkel cp, der Brechungswinkel 

 sei %, der Reflexionswinkel cp'. Der Koordinatenanfangspunkt liege in der 

 Ebene T. Die Dielektrizitätskonstante in horizontaler Richtung, s, ist 

 von der in vertikaler Richtung genommenen, z x , verschieden. Diese Be- 



Brewsterschen Winkels; für alle anderen Einfallswinkel ist indessen ß von der- 

 selben Größenordnung wie a, sodaß das Vorzeichen von 8 sehr wohl durch a 

 beeinflußt werden kann. 



