IL Abteilung. Naturwissenschaftliche Sektion. 53 



wobei 



4tc . r 4 cos 2 ß , _ , "I 



tg A 8 = : y sin a k__^ p ß - cos 2 a p a J 



J7E 



tg A p = - T - 



(36) 



87c sin a cos 2 a e a p' a tg (a + ß) 327c sin a cos 2 ß e ß p' ß 

 p ~ " X (£' a sin2a + 2e a ) tg (a — ß) T e 2 a tg 2 a - s 2 ß tg^p 



ist. A s und A p sind die absoluten Phasenverschiebungen der beiden in den 

 Hauptazimuten schwingenden Komponenten. Für die Amplituden ergeben 

 sich also Werte, die von den durch die Fresnelschen Formeln gegebenen 

 Werten nur sehr wenig abweichen. 



Man erkennt aus (36), daß wegen des Faktors tg (a-j-ß) beim Brewster- 

 schen Winkel in der Tat nahezu Zirkularpolarisation eintritt, wenn die 

 reflektierten Komponenten gleich sind. Sollen indessen die Vorzeichen von 

 A p und A s , sowie von A p — A s mit der Erfahrung für jeden Einfallswinkel 

 übereinstimmen, so sind besondere Annahmen über das Größenverhältnis 

 von p'a zu p'ß notwendig, Annahmen, welche ziemlich gezwungen 

 erscheinen. 



Ich halte es daher nicht für erforderlich, diese Konsequenzen weiter 

 auszubauen, zumal die Drudesche Theorie erheblich einfachere Formeln 

 liefert, welche zudem noch von derartigen Einschränkungen frei sind. Es 

 ist mit Vorstehendem gezeigt, daß man mit Hilfe der L. sehen Theorie 

 unter Vermeidung mathematischer Unzulässigkeiten nur schwierig zu einer 

 Darstellung der Beobachtungen gelangen kann. Dabei ist aber der eine 

 Punkt, welcher für die mathematische Durchführung notwendig War, noch 

 nicht erledigt. 



Es mußte 



•,'2 



klein gegenüber 1 



1 (;// 



2 ° ' ~ ~4 



sein. D. h. es muß 



0" sowohl wie o 2 

 eine unendlich kleine Größe zweiter Ordnung sein, weil wir die Größen 

 erster Ordnung noch mitberücksichtigt haben. 



Diese Forderung bedeutet für 5' 2 keine weitere Einschränkung, da ja 



das Quadrat des Quotienten r- als unendlich klein zweiter Ordnung 



A 



anzusehen ist. Indessen muß 3" in seiner Abhängigkeit von x so gewählt 

 sein, daß es eine unendlich kleine Größe zweiter Ordnung im ganzen 

 Intervall ist. 



Für die senkrecht zur Einfallsebene schwingende Komponente wird 



8tc . 

 -=— sin a sin 2x 



2 d2 P ■ q d P 



cos a x — — *5 — sin 2x — - 

 dx 2 dx_ 



